熱學的研究對象和研究方法-預覽頁
【正文】 3)制冷系數(shù) 外凈吸AQw ?212Q??0凈凈 QA ? 0凈凈 QA ? 54 重要說明 ： 在熱機、制冷機部分 由于實際中的需要或 說是習慣 無論是吸熱還是放熱一律取正值 則熱機效率和制冷系數(shù)寫成： 212121211QwQ???????例題 ， ， （見 33， 34頁） 55 167。 9 熱力學第二定律 一、 熱力學第二定律的宏觀表述 二、 熱力學第二定律的微觀解釋 70 一、 熱力學第二定律的宏觀表述 (Clisuis)表述： 熱量不能自動地從低溫物體傳向高溫物體 （ Kelvin)表述： 其唯一效果是熱全部轉(zhuǎn)變成功的過程 是不可能發(fā)生的 (第二類永動機是不可能造成的 ) (制冷機 ) (熱機 ) 72 二、熱力學第二定律的微觀解釋 左 右 宏觀上看 ： 左、右兩部分各有多少粒子 而不去區(qū)分究竟是哪個粒子 微觀上看 ： 具體哪個粒子在哪？ 編號為 dcba宏觀態(tài) 微觀態(tài) 4 6 4 1 1 73 (概率 ) 一個宏觀態(tài)對應(yīng)的微觀態(tài) 數(shù)目叫做這一宏觀態(tài)的 熱力學幾率 ? 宏觀態(tài) 微觀態(tài) 4 6 4 1 1 14641??????????3. 等幾率假設(shè) 孤立系統(tǒng)中 每個微觀態(tài)出現(xiàn)的幾率相同 4. 在諸多的宏觀態(tài)中 熱力學幾率大的宏觀態(tài)最易出現(xiàn) (平衡態(tài) ) 74 5. 熱 ??律的微觀解釋 自發(fā)過程的方向性 如 自由膨脹 有序 無序 大小 ?? ? 1)自然過程從熱力學幾率小向熱力學幾率大 的方向進行 2)宏觀上認為不可能出現(xiàn)的狀態(tài) 在微觀上認為是可能的 只不過幾率太小而已 3)熱 ??律是統(tǒng)計規(guī)律 (與熱 ?律不同 ) 討論 75 4 ) 一切自然過程總是沿著分子的無序性增大的方向進行 ?功熱轉(zhuǎn)換 機械功（電功） 熱能 有序運動 無序運動 ?熱傳導 T2 T1 動能分布較有序 T T 動能分布更無序 ?氣體自由膨脹 位置較有序 位置更無序 76 樓塌是一個從有序到無序的過程 熵增過程 不可收拾 不可逆 77 態(tài)函數(shù)熵與熵增加原理 一、 熵的定義 二、 熵增加原理 三、 熵與熱量 四、 熵的計算 五、 溫熵圖 78 一、熵的定義 玻耳茲曼定義式 ?lnkS ??熵是狀態(tài)參量 是系統(tǒng)紊亂程度的量度 與 E T P 同地位 79 ?lnkS ??引入熵的意義 理論上 是熱力學系統(tǒng)的共同特征 判斷自然過程有統(tǒng)一標準 實際上 熵的數(shù)據(jù)是設(shè)計新產(chǎn)品的 重要技術(shù)指標 80 二、 熵增加原理 熱 ??律的數(shù)學表述 孤立系統(tǒng) 自發(fā)過程方向性問題 可逆過程 0?? S不可逆過程 0Δ ?S表述： 孤立系統(tǒng)內(nèi)進行的過程 熵永不減少 ?孤立系統(tǒng)內(nèi)過程必有 ?實際一個過程還可能有 0Δ 12 SSS ?? 注意 : 0Δ ?S0Δ S 81 三、 熵與熱量 1T2T1Q2Q由熱力學溫標 02211 ??TQTQ卡諾循環(huán) 0??i iiTQ可逆循環(huán)中有 82 可逆循環(huán) ? ?QTQTiiii11220? ?任意可逆過程 (準靜態(tài)、無摩擦 ) P V 卡諾循環(huán) 0lim1ΔΔ2211 ????????????? ?niTQTQTQiiiin可逆循環(huán)d83 克勞修斯等式 注意： 1)積分路徑的限制 TQd2)熱溫比 火 商 中國文化 0??可逆循環(huán) TQd0lim1ΔΔ2211 ????????????? ?niTQTQTQiiiin可逆循環(huán)d 沿可逆過程！ 84 沿可逆過程的積分與路徑無關(guān) 反映了始末的某個狀態(tài)量的變化 1 2 P V 01221?? ??brarTQTQ dd?? ?2121 brarTQTQ dd12)2()1(SSTQ r ???d0??可逆循環(huán) TQd即 令
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