20xx年醫(yī)學(xué)專題—脈沖激光器-全文預(yù)覽
【正文】 變化，使介質(zhì)變成正弦(zh232。,第二十二頁，共三十八頁。xi224。,由于激光的形成和輸出同時進(jìn)行，因此脈沖寬度的壓縮受了限制。ichōng)激光器的特性,實現(xiàn)調(diào)Q的方法(fāngfǎ)——電光調(diào)Ｑ,反射式Q開關(guān)原理：利用晶體的電光(di224。,條件：Gld , d減小到dmin, 因為增益最大，所以dmin小時，激光迅速建立，在極短的時間內(nèi)，工作物質(zhì)貯能通過光子的受激輻射過程釋放出來，形成巨脈沖。sh249。)原理分析,調(diào)Q原理：泵浦開始時，增大損耗，使振蕩難以形成，從而使上能級的反轉(zhuǎn)(fǎn zhuǎn)粒子數(shù)密度增大，當(dāng)積累達(dá)到最大值時，突然使諧振腔損耗變小，于是Q值突增，在腔內(nèi)以極快的速度建立極強的振蕩，輸出極強的激光脈沖，稱為激光巨脈沖或調(diào)Q脈沖。nɡ)四個階段。,脈沖激光器,脈沖激光器可以獲得窄脈寬、高峰值功率的激光束。,第十六頁，共三十八頁。)和輸出特性,激光器的工作(gōngzu242。)和輸出特性——激光器的振蕩模式和模式選擇,縱模選擇技術(shù)(j236。 ③只適用于增益介質(zhì)線寬Dng窄的氣體激光器中。ng)模式和模式選擇,縱模選擇(xuǎnz233。,第十三頁，共三十八頁。,激光器的工作(gōngzu242。nd224。 單一縱模單色性最好。為了改善激光的方向性，必須選出基橫模。 不同的橫模，光場分布不同，光束的發(fā)散角不同。)選擇,激光器的模式(m243。)和輸出特性,激光器的工作和輸出特性——激光器的振蕩模式(m243。,若存在另一非優(yōu)勢縱模，其腔內(nèi)光強波腹分布與優(yōu)勢模的波節(jié)重合，而獲得較高的增益,從而形成較弱的振蕩。)和輸出特性,均勻(jūnysh236。)和輸出特性,激光器中的模競爭(j236。ng)模式和模式選擇,激光器的縱模頻譜分布(fēnb249。,當(dāng)振蕩模頻率nq≠n0時,I+和I兩束光在增益曲線上分別燒兩個孔，對每一個孔起飽和作用的分別是I+或I，對增益飽和起作用的光強Inq ＝ I+ 。)和輸出特性,多普勒加寬單模激光器的輸出功率——蘭姆凹陷(āoxi224。n)加寬單模激光器的輸出功率,非均勻(jūny)和輸出特性,均勻(jūny)和輸出特性,均勻(jūnynx249。當(dāng)Inq增至一定值時，出現(xiàn)增益(zēngy236。)激光器的輸出功率,按照工作方式不同，激光器分為兩類:連續(xù)激光器、脈沖激光器。232。激光(jīguāng)原理 II ——激光器的工作和輸出特性,第一頁，共三十八頁。本節(jié)由增益飽和效應(yīng)出發(fā)估算穩(wěn)態(tài)工作時的腔內(nèi)平均光強，并在此基礎(chǔ)上給出粗略(cūl252。nx249。)和輸出特性,如果腔內(nèi)某一振蕩模式的頻率為nq，開始時，G(nq,Inq)Gt，腔內(nèi)光強Inqh。,連續(xù)(li225。,激光器的工作(gōngzu242。,激光器的工作(gōngzu242。)和輸出特性,非均勻(jūny,激光器的工作(gōngzu242。)參與了該類原子的增益飽和，對增益飽和起作用的光強In0 ＝ I+ + I= 2I+ 。nd224。,激光器的工作(gōngzu242。)和模式(m243。,激光器的工作(gōngzu242。ng)模式和模式選擇,增益的空間燒孔效應(yīng)：由于諧振腔內(nèi)的駐波場分布，使得增益系數(shù)沿軸向呈現(xiàn)出不均勻分布。,激光器的工作(gōngzu242。sh236。,橫模：在腔中垂直腔軸方向的電磁場的本征態(tài)。 一般激光器中有很多模式振蕩，實際的光場分布是復(fù)合模。 縱模數(shù)表示激光振蕩頻率數(shù)，縱模數(shù)多，單色性差。)和輸出特性,激光器的工作和輸出特性——激光器的振蕩(zh232。,橫模選擇方法：,1.在諧振腔內(nèi)加置限模光闌：,①小孔光欄法,②聚焦光欄法,第十二頁，共三十八頁。),橫模選擇方法：,3.腔參數(shù)選擇法：利用衍射損耗來進(jìn)行選模,2.腔鏡微傾斜： 偏折損耗和透射損耗之比大則高階模的損耗大，對選模有利。nd224。 ②輸出功率減小，L小，工作物質(zhì)尺寸小，模體積小，輸出功率小。)和輸出特性,激光器
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