《薛丁格方程式》word版-全文預(yù)覽
【正文】 ， 證明總機(jī)率隨時(shí)間的微分表達(dá)為在某個(gè)時(shí)間的歸一化，並不保證隨著時(shí)間的演化，波函數(shù)仍舊保持歸一化。已經(jīng)被歸一化了。是歸一常數(shù)，使得設(shè)定薛丁格方程式能夠自動(dòng)地維持么正性。其替代波函數(shù)是另外一個(gè)解答：這限制並不會(huì)影響到整個(gè)不含時(shí)問題。也是這薛丁格方程式的解答。對(duì)於任何位勢(shì)，都有一個(gè)明顯的簡(jiǎn)併：假若波函數(shù)任何線性組合也是能量為但在這狀況，線性關(guān)係有稍微不同的意義。所以，也是一個(gè)解。是某薛丁格方程式的解。假若將變?yōu)樵O(shè)定波函數(shù)，成為是常數(shù)，既然粒子具有波粒二象性，試著給予粒子一個(gè)相位與：這速度所以，在設(shè)定等值曲面的正負(fù)面後，；哈密頓主函數(shù)隨時(shí)間的全導(dǎo)數(shù)是；其中，薛丁格得到一個(gè)單一粒子在一維空間有位能之處移動(dòng)時(shí)的方程式：因此得到[波函數(shù)以複值平面波來表示1925年，薛丁格發(fā)現(xiàn)平面波的相位，可用一個(gè)相位因子來表示：；其中，德布羅意提出德布羅意假說，說明所有的粒子都具有波的性質(zhì)，可以用一個(gè)波函數(shù)成正比：其中，(2) 1905年，愛因斯坦於提出光電效應(yīng)時(shí)，指出光子的能量；其中，玻恩的一封信內(nèi)，薛丁格清楚地表明了這看法。的物理意義[3]。代表電荷的密度，但卻失敗了。從此，給予了量子力學(xué)一個(gè)新的發(fā)展平臺(tái)?？墒?，相對(duì)論性的修正與索末菲的公式有分歧。但是，薛丁格對(duì)這結(jié)果並不滿足，因?yàn)?，索末菲已?jīng)將波耳模型加以延伸成為索末菲模型，從而正確地計(jì)算出氫原子光譜線精細(xì)結(jié)構(gòu)常數(shù)的相對(duì)論性修正；而薛丁格方程式則不具備相對(duì)論不變性，因而無法準(zhǔn)確給出符合相對(duì)論的結(jié)果。這也是薛丁格所成就的。哈密頓先前的研究引導(dǎo)著薛丁格的思路，在牛頓力學(xué)與光學(xué)之間，有一種類比，隱蔽地暗藏於一個(gè)察覺裏。s law) 計(jì)算的繞射圖案相同。戴維孫和雷斯特電子也有這種性質(zhì)。他建議光子的能量與頻率成正比。是分離常數(shù)，應(yīng)用分離變數(shù)法，猜想個(gè)粒子的位置是個(gè)粒子，則波函數(shù)是定義於的波函數(shù)，是質(zhì)量，在一維空間裏，一個(gè)單獨(dú)粒子運(yùn)動(dòng)於位勢(shì)薛丁格方程式是個(gè)非相對(duì)論性的方程式，不能夠用於相對(duì)論性理論。而機(jī)率幅的絕對(duì)值的平方，就是事件發(fā)生的機(jī)率密度。薛丁格方程式主要分為含時(shí)薛丁格方程式與不含時(shí)薛丁格方程式。dinger equation）是由奧地利物理學(xué)家薛丁格在1926年提出的一個(gè)用於描述量子力學(xué)中波函數(shù)的運(yùn)動(dòng)方程式[1]，被認(rèn)為是量子力學(xué)的奠基理論之一。波函數(shù)又可以用來計(jì)算，在量子系統(tǒng)裏，某個(gè)事件發(fā)生的機(jī)率幅。薛丁格方程式可以轉(zhuǎn)換為海森堡的矩陣力學(xué)，或費(fèi)曼的路徑積分表述（path integral formulation）。理論上，我們可以直接地將這方程式當(dāng)作一個(gè)基本假定。；(1)其中，類似地，在三維空間裏，一個(gè)單獨(dú)粒子運(yùn)動(dòng)於位勢(shì)其中，波函數(shù)個(gè)參數(shù)是第顧名思義，本徵能量薛丁格方程式，可以用來計(jì)算粒子的本徵能量與其它相關(guān)的量子性質(zhì)。；其中，的函數(shù)．稍回兒，我們會(huì)察覺愛因斯坦詮釋普朗克的量子為光子，光波的粒子；也就是說，光波具有粒子的性質(zhì)，一種很奇奧的波粒二象性。德布羅意提出一個(gè)驚人的假設(shè)，每一種粒子都具有波粒二象性。1
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