微帶不連續(xù)性電路-全文預(yù)覽
【正文】 圖（5）和上面的兩類間斷點(diǎn)一樣，殘余電動(dòng)勢(shì)也是來(lái)自于十字型接口的四個(gè)臂的電荷的類微帶分布引起的，四個(gè)角就指的是T1，T2，T3和T4。微帶線的十字型接口：對(duì)于微帶線的十字型接口，僅有的出版數(shù)據(jù)資料是來(lái)自Stinehelter的實(shí)驗(yàn)。. (16)在式子（16）里，參與電動(dòng)勢(shì)和剩余電荷在遠(yuǎn)間斷點(diǎn)的無(wú)限遠(yuǎn)處都降為零，所以只考慮區(qū)域是有限的情況。對(duì)應(yīng)的電動(dòng)勢(shì)為?∞1Py+。這兩個(gè)分布的疊加形成一個(gè)寬高比為ω2∕h的類微帶電荷分布，在區(qū)間x∈ω1，∞內(nèi)為12?∞2Px+?ω12Px。當(dāng)分流電容計(jì)數(shù)到結(jié)點(diǎn)處有電荷剩余或者不 圖（2） 圖（3）足時(shí)，傳輸線的長(zhǎng)度可以調(diào)節(jié)起主要作用的主線和根線之間的關(guān)系。另外圖(2)也顯示了典型的分布。 （14）在絕緣基質(zhì)εr=，微帶線的寬與高的比w∕h=1時(shí)，一張典型的電動(dòng)勢(shì)變化圖如圖(2)所示。通過(guò)疊加，能夠在終端平面T1和T2上形成平行于x軸和y軸正向的類微帶分布。讓12?∞Px對(duì)應(yīng)于平行于x軸的無(wú)限長(zhǎng)類微帶線電流分布12σ∞Px‘的電壓值。2） 一個(gè)直角拐角包含在一個(gè)開放式的諧振器里。這個(gè)實(shí)驗(yàn)的等效電路圖包括一個(gè)分流電容從而處理拐角處電荷積聚的問(wèn)題。把這個(gè)式子帶入（2）中得到：?ξ1x,y=i=1kai11logyy‘yy’+11y‘2fiy’rξy；y‘dy’ （9）在這個(gè)被積函數(shù)里fiy’rξy；y‘在區(qū)間y‘?1,1上是非奇異函數(shù)。這個(gè)簡(jiǎn)單的技巧卻抓住了解決剩余電荷問(wèn)題公式的關(guān)鍵。對(duì)于公式（2）有：Gξ（x，y；y‘）=1K4πε0【f（0）（1K）n=1∞Kn1f（n）】 (4)這里f（n）=logxξ2+yy’2+4n2h2+xξxξ2+yy’2+4n2h2xξ (5)格林函數(shù)Gξx，y；y‘代表基片頂端任意一點(diǎn)（x，y）處的電動(dòng)勢(shì)的值。當(dāng)含義很明顯的時(shí)候，這兩個(gè)通?？梢允÷?。首先定義一些符號(hào)，并闡述一個(gè)關(guān)鍵的技巧。例如開路，缺口電路，階梯電路，在早期的出版物中，一種新的方法，關(guān)于什么能夠決定開路，缺口電路和階梯電路里信號(hào)的微帶不連續(xù)性問(wèn)題被提出來(lái)。大多數(shù)微帶不連續(xù)電路信號(hào)都可以用圖解的方法呈現(xiàn)出來(lái)。通常這種分布可以用公式表達(dá)，然后用一種投影的方法解決。這些文章都是探討如何解決各種不同的微帶不連續(xù)性信號(hào)問(wèn)題的。定義和方法：介紹已經(jīng)用過(guò)的方法的最好途徑就是按照實(shí)際得到在不同的間斷點(diǎn)處剩余電荷滿足的微分方程，從而得到電流的微分方程。電荷的下標(biāo)x和電動(dòng)勢(shì)的坐標(biāo)Px’和Pz表明微波傳輸帶的軸線和x軸平行，下標(biāo)1代表微帶線寬和高的比例（w／h）。（2）其中（1）式中的G∞（y，y’）有以下式子給出：G∞（y，y’）=12π（ε0+ε1）n=1∞Kn1log4n2+（yy’h）24（n1）2+（yy‘h）2 （3）這里y和y’微波傳輸帶相互平行的平板上有代表性的坐標(biāo)。然而這種情況用眼睛時(shí)觀察不
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