【正文】 )，再到股價(jià)跌到一定程度時(shí)買進(jìn),以現(xiàn)價(jià)還給賣方，這樣差價(jià)就是你的利潤(rùn)。實(shí)際上有點(diǎn)像商業(yè)中的賒貨交易模式。舉例說(shuō)明：看到10元的A股票，分析其后市在一定時(shí)間里會(huì)跌至8元，而你手中又沒(méi)有持有A股票，這時(shí)你可以從持有A股票人的手中借來(lái)一定的A股票，并簽好約定，在一定的時(shí)間里要把這些借來(lái)的股票還給原持有人，假設(shè)現(xiàn)在你借來(lái)100股A股票，以10元的價(jià)位賣出，得現(xiàn)金1000元，如在規(guī)定時(shí)間內(nèi)，該股果真跌到8元，你以8元買進(jìn)A股票100股，花費(fèi)資金800元，并將這100股還給原持有人，原持有人股數(shù)末變，而你則賺到了200元現(xiàn)金。與空頭相反。做多是股票、期貨等市場(chǎng)的一種操作模式。第五篇：專業(yè)術(shù)語(yǔ)專業(yè)術(shù)語(yǔ)學(xué)習(xí)一、共面波導(dǎo)如圖，即在介質(zhì)基片的一個(gè)面上制作出中心導(dǎo)體帶，并在緊鄰中心導(dǎo)體帶的兩側(cè)制作出導(dǎo)體平面，這樣就構(gòu)成了共面波導(dǎo)，又叫共面微帶傳輸線。高頻應(yīng)用中，由于波長(zhǎng)過(guò)小過(guò)于高的容差要求常常使微帶線失效。SIW兼顧傳統(tǒng)波導(dǎo)和微帶傳輸線的優(yōu)點(diǎn)，可實(shí)現(xiàn)高性能微波毫米波平面電路。三、時(shí)域有限差分法（FDTD）時(shí)域有限差分法原理，就是直接將時(shí)域Maxwell方程組的兩個(gè)旋度方程中關(guān)于空間變量和時(shí)間變量的偏導(dǎo)數(shù)用差商近似，從而轉(zhuǎn)換為離散網(wǎng)格節(jié)點(diǎn)上的是與有限差分方程。主要基于Snell 的折射理論、Huygens原理、和Fermat理論,對(duì)射線進(jìn)行分析得到地震波的路徑。：目的都是為了改變天線的電流分布，從而達(dá)到頻帶抑制作用。被抑制的頻帶由U形槽的尺寸決定，改變U形槽的長(zhǎng)度和寬度可以改變被抑制的頻帶范圍和中心頻帶。六、寬帶槽天線定義：縫隙天線（slot antenna），在導(dǎo)體面上開(kāi)縫形成的天線，也稱為開(kāi)槽天線。常用的縫隙天線是開(kāi)在傳輸TE10模的矩形波導(dǎo)壁上的半波諧振縫隙。這一電場(chǎng)分布與具有相同尺寸的導(dǎo)體振子（稱為互補(bǔ)振子）上的磁場(chǎng)分布(即電流分布)完全一樣。理想縫隙的輸入阻抗與互補(bǔ)振子的輸入阻抗之積為z0/4，z0為周圍媒質(zhì)的波阻抗。諧振陣中各縫隙是同相激勵(lì)的；非諧振陣中各縫隙有一定相位差，因而其最大輻射方向不是在陣的法線方向，而是與法線成一角度。60年代以來(lái)，波導(dǎo)縫隙陣天線（包括形成相位掃描或頻率掃描的面陣），因易于控制各縫隙的激勵(lì)以得到特定的口徑場(chǎng)分布，結(jié)構(gòu)簡(jiǎn)便，已獲得迅速的發(fā)展和應(yīng)用。超寬帶天線的設(shè)計(jì)要求：(a)阻抗要求天線輸入阻抗必須具有超寬帶特性，即在工作信號(hào)的主要頻帶上保持阻抗的一致性，才可以保證信號(hào)能量有效地輻射出去，不引起信號(hào)特性的改變或降低。傳統(tǒng)意義上的寬帶天線，如對(duì)數(shù)周期天線、螺旋天線等輻射場(chǎng)的幅度空間分布滿足寬帶要求，但是輻射場(chǎng)的相位空間分布不滿足寬帶要求，即其相位中心在該頻段內(nèi)變化較大，所以不能作為超寬帶信號(hào)的輻射器應(yīng)用。上式表明：（1）在終端短路的無(wú)耗線上，對(duì)于任意指定的時(shí)刻（或沿線均為零值的時(shí)刻除外），沿線電壓和電流分布的空間相位相差90176。波腹點(diǎn)和波節(jié)點(diǎn)相差λ/4。輸入阻抗： Z(Z)=jZ0cotβz微帶開(kāi)路線饋電的傳輸線模型在參考文獻(xiàn)中提到，使用微帶開(kāi)路線饋電可以起到擴(kuò)展阻抗帶寬的作用。開(kāi)路線的輸入阻抗可以表示為： Zin2(Ls)=jZ02/tanβLs 其中，Z02為開(kāi)路線的特性阻抗。HFSS提供了簡(jiǎn)潔直觀的用戶設(shè)計(jì)界面、精確自適應(yīng)的場(chǎng)解器、擁有空前電性能分析能力的功能強(qiáng)大后處理器，能計(jì)算任意形狀三維無(wú)源結(jié)構(gòu)的S參數(shù)和全波電磁場(chǎng)。Ansoft HFSS的應(yīng)用領(lǐng)域（天線方面）：貼片天線、喇叭天線、螺旋天線 ：圓形/矩形波導(dǎo)、喇叭、波導(dǎo)縫隙天線 ：偶極子天線、螺旋線天線：有限陣列天線陣、頻率選擇表面（FSS）（RCS）通過(guò)HFSS可以獲取的信息矩陣數(shù)據(jù)：S、Y、Z參數(shù)和VSWR（匹配）相關(guān)的場(chǎng)：2D/3D近場(chǎng)－遠(yuǎn)場(chǎng)圖電場(chǎng)、磁場(chǎng)、電流（體/面電流）、功率、SAR輻射 某空間內(nèi)的場(chǎng)求解求解類型：Fullwave求解原理：3D有限元法（FEM）網(wǎng)格類型：等角的 網(wǎng)格單元：正四面體網(wǎng)格剖分形式：自適應(yīng)網(wǎng)格(Adaptive Meshing)激勵(lì)：端口求解求解原理：2DFEM形式：自適應(yīng)網(wǎng)格（邊界條件）HFSS軟件的求解原理總體來(lái)說(shuō)，HFSS軟件將所要求解的微波問(wèn)題等效為計(jì)算N端口網(wǎng)絡(luò)的S矩陣，具體步驟如下：將結(jié)構(gòu)劃分為有限元網(wǎng)格（自適應(yīng)網(wǎng)格剖分）在每一個(gè)激勵(lì)端口處計(jì)算與端口具有相同截面的傳輸線所支持的模式假設(shè)每次激勵(lì)一個(gè)模式，計(jì)算結(jié)構(gòu)內(nèi)全部電磁場(chǎng)模式由得到的反射量和傳輸量計(jì)算廣義S矩陣圖1 求解流程圖自適應(yīng)網(wǎng)格剖分是在誤差大的區(qū)域內(nèi)對(duì)網(wǎng)格多次迭代細(xì)化的求解過(guò)程，利用網(wǎng)格剖分結(jié)果來(lái)計(jì)算在求解頻率激勵(lì)下存在于結(jié)構(gòu)內(nèi)部的電磁場(chǎng)。由于單元能按不同的聯(lián)結(jié)方式進(jìn)行組合，且單元本身又可以有不同形狀，因此可以模型化幾何形狀復(fù)雜的求解域。這些函數(shù)應(yīng)當(dāng)滿足一定條件，該條件就是平衡方程，它通常是通過(guò)變分原理得到的，可由每個(gè)“有限單元”的節(jié)點(diǎn)位移唯一地確定該單元中的位移狀態(tài)。組成物體的整體方程組:組成物體的整體方程組就是由已知的單元?jiǎng)偠染仃嚭蛦卧刃Ч?jié)點(diǎn)載荷列陣集成表示整個(gè)物體性質(zhì)的結(jié)構(gòu)剛度矩陣和結(jié)構(gòu)載荷列陣，從而建立起整個(gè)結(jié)構(gòu)己知量總節(jié)點(diǎn)載荷與整個(gè)物體未知量總節(jié)點(diǎn)位移的關(guān)系。然后，根據(jù)實(shí)際問(wèn)題進(jìn)行必要的輔助計(jì)算。解釋如下：首先，有一組微分方程（對(duì)實(shí)際問(wèn)題的控制方程），加上一組邊界條件（特定、限定），再根據(jù)最?。O?。┠芰吭砬蠼鈱?shí)際問(wèn)題。at=比如，公式242。所謂變分就是對(duì)泛函t求極值，考慮確定函數(shù)最小值問(wèn)題：bI(y)=242。dy=y(x)=039。x2I[y(x)]=已知242。)=0 歐拉方程是一個(gè)微分方程，為求解這個(gè)微分方程，可得無(wú)窮多個(gè)極值曲線。FyddxFy39。39。39。+Fyy39。變分原理是用來(lái)求解微分方程，首先出現(xiàn)在彈性力學(xué)領(lǐng)域中，因?yàn)閺椥詷?gòu)件的平衡狀態(tài)具有最小的總位能，所以求解彈性力學(xué)的微分方程就很自然的轉(zhuǎn)化為一個(gè)變分問(wèn)題。xFy39。39。.y=039。采用異質(zhì)集成技術(shù)不僅兼?zhèn)鋫鹘y(tǒng)經(jīng)典超寬帶天線的設(shè)計(jì)優(yōu)點(diǎn)，有效保證濾波器的性能，而且還能降低成本、提高系統(tǒng)的性能和效率。一般來(lái)說(shuō)，函數(shù)求極值得到的是一個(gè)數(shù)，而泛函求極值得到的是一個(gè)函數(shù)或者是微分方程加邊界條件。dx=Fy39。+dFydy39。的展開(kāi)式為：39。由于F=F(x,y,y)，所以ddxFy39。歐拉方程為FyddxFy39。同樣，對(duì)泛函數(shù)取極值也有相應(yīng)的必要條件：dy=dI=0（d為變分專用符號(hào)）。y=39。2dxt又是y的函數(shù)，中，y=y(x)是函數(shù)，所以t[y(x)]稱為泛函。談到變分，不能不談到函數(shù)。根據(jù)變分原理發(fā)展而來(lái)的有限元法，在求解微分方程方面得到了廣泛的應(yīng)用。一般整體方程組往往數(shù)目龐大，可能是幾十個(gè)、幾百個(gè)，以至于成千上萬(wàn)個(gè)。確定了單元位移后，可以很方便地利用幾何方程和物理方程求得單元的應(yīng)變和應(yīng)力。假設(shè)這些單元在處于它們邊界上的若干個(gè)離散節(jié)點(diǎn)處相互連接，這些節(jié)點(diǎn)的位移將是該問(wèn)題的基本未知參數(shù)。如果正在進(jìn)行掃頻，則對(duì)其他頻點(diǎn)求解問(wèn)題不再進(jìn)一步細(xì)化網(wǎng)格。使用HFSS，可以計(jì)算：基本電磁場(chǎng)數(shù)值解和開(kāi)邊界問(wèn)題，近遠(yuǎn)場(chǎng)輻射問(wèn)題；端口特征阻抗和傳輸常數(shù)；S參數(shù)和相應(yīng)端口阻抗的歸一化S參數(shù)；結(jié)構(gòu)的本征?；蛑C振解；射頻和微波部件、天線和天線陣及天線罩；高速互連結(jié)構(gòu)；電真空器件。因此，調(diào)節(jié)它的長(zhǎng)度可以調(diào)節(jié)饋端輸入阻抗虛部的匹配。因此，饋端的輸入阻抗為： Zin=Zin1(Li)+Zin2(Ls)其中，Zin(Li)為輻射天線的輸入阻抗，Zin2(Ls)為開(kāi)路線的輸入阻抗。電壓反射系數(shù)Г=1。任意一處的輸入阻抗都是純電抗性的，意味著通過(guò)線上任意一處傳輸?shù)钠骄β识嫉扔诹?，這是傳輸線的損耗性質(zhì)以及終端沒(méi)有消耗功率的負(fù)載的必然結(jié)果.（2）當(dāng)z=(2n+1)λ/4，（n=0,1,2…）時(shí)，電壓振幅恒為最大值，即|U|max=2|Ui|,而電流振幅恒為零，即|I|min=0,這些點(diǎn)稱之為電壓的波腹點(diǎn)和電流的波節(jié)點(diǎn)。(d)天線增益要求當(dāng)天線收發(fā)雙工時(shí)，收發(fā)天線的合成傳輸函數(shù)應(yīng)當(dāng)保持常數(shù)，這樣要求天線增益G(w)正比于w，或