超大質(zhì)量雙黑洞系統(tǒng)中的吸積盤-formationand(文件)
【正文】 , 2023, MNRAS)DDRG 3C219 with hot spots in the outer lobesDDRG J0116473 with winged feature (?)～ 110% FRIIs觀測、理論對比 (Liu et al 03)n 觀測 ： Interruption of jet formation in DDRGs– 理論 ：吸積盤內(nèi)區(qū)被次黑洞所剔除導(dǎo)致噴流形成短暫中止n 觀測 ： Two pairs of wellaligned radio lobes– 理論 ：雙黑洞軌道面合并前已與吸積盤共面，雙黑洞的并合不會明顯改變黑洞自轉(zhuǎn)軸方向，所以新老噴流方向基本一致n 觀測 ：只在低亮度的 FRII射電星系中發(fā)現(xiàn)– 理論 ：超大質(zhì)量雙黑洞只有在與標(biāo)準(zhǔn)吸積盤相互作用時才導(dǎo)致吸積盤內(nèi)區(qū)被清空。如果有噴流，噴流則與星系盤垂直? 雙黑洞軌道面與吸積盤面夾角由星系碰撞入射角決定，因而呈隨機(jī)分布如果雙黑洞軌道內(nèi)吸積盤質(zhì)量 Mdm● 次黑洞與吸積盤發(fā)生正碰，產(chǎn)生激波、噴泉● 雙黑洞損失軌道角動量而相互靠近（ Ivanov et al. 1998, ApJ）次黑洞靠近吸積盤次黑洞進(jìn)入吸積盤次黑洞穿過吸積盤 次黑洞離開吸積盤n 當(dāng)軌道內(nèi)吸積盤物質(zhì)小于次黑洞物質(zhì)時，雙黑洞的作用使吸積盤扭曲、變形n 如果 ?H/r，吸積盤的變形以擴(kuò)散形式向內(nèi)外區(qū)傳播– 最后吸積盤內(nèi)區(qū)與雙黑洞軌道面共面（ Ivanov et al. 99, Liu 04）變形傳播速度決定于共振激發(fā)角動量橫向轉(zhuǎn)移（ Papaloizou Pringle 1983, MNRAS)共面盤外邊沿在變形向外轉(zhuǎn)移角動量與粘滯向內(nèi)轉(zhuǎn)移角動量平衡處：轉(zhuǎn)動的 Kerr黑洞使其周圍時空隨其一起旋轉(zhuǎn)：n LensThirring framedragging當(dāng) Kerr黑洞與吸積盤不共面時，吸積盤因 LensThirring效應(yīng)與轉(zhuǎn)動的黑洞交換角動量，吸積盤內(nèi)區(qū)于是在短時間內(nèi)與黑洞赤道面共面–BardeenPeterson 效應(yīng) (Bardeen Peterson 75) –共面區(qū)域的半徑稱為 BardeenPeterson半徑n 吸積盤與軌道面的共面至 BardeenPeterson半徑–在 BP半徑處，向內(nèi)、外轉(zhuǎn)移角動量達(dá)到平衡n 對典型活動星系核黑洞吸積， BP半徑為n 根據(jù)牛頓第三定律，在 Kerr黑洞改變吸積盤內(nèi)區(qū)的同時，吸積盤也同時改變黑洞自轉(zhuǎn)軸方向并最終使黑洞自轉(zhuǎn)軸與吸積盤垂直。超大質(zhì)量雙黑洞系統(tǒng)中的吸積盤劉富坤北京大學(xué)天文系目錄為什么研究大質(zhì)量雙黑洞及其吸積盤大質(zhì)量雙黑洞的形成大質(zhì)量雙黑洞與吸積盤的相互作用大質(zhì)量雙黑洞的并合及引力波探測結(jié)論NGC4676：老鼠星系為什么要研究超大質(zhì)量雙黑洞在現(xiàn)在流行的在現(xiàn)在流行的 ΛCDM宇宙學(xué)中，星系形成是一等級過程宇宙學(xué)中，星系形成是一等級過程觀測：幾乎坐所有星系觀測：幾乎坐所有星系中心都存在超大質(zhì)量黑洞中心都存在超大質(zhì)量黑洞理論和觀測：小結(jié)構(gòu)首先形成，理論和觀測：小結(jié)構(gòu)首先形成，并合形成大的目前看到的星系并合形成大的目前看到的星系星系并合不可避免地形成星系并合不可避免地形成超大質(zhì)量雙黑洞超大質(zhì)量雙黑洞第一代大（中等）質(zhì)量黑洞吸積與并合形成超大質(zhì)量黑洞及其自轉(zhuǎn)、觀測和 ΛCDM宇宙學(xué)星系形成和演化理論Mice
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