哈工程核學(xué)院第一個(gè)課程設(shè)計(jì)第三章2(文件)
【正文】 存在著各種不同的天然振蕩模式或波 ， 例如靜電波和離子聲波等 。 當(dāng)激光的強(qiáng)度大于 1015W/cm2時(shí) ， 等離子體的參量過程變得比較顯著 。當(dāng)激光強(qiáng)度不足以產(chǎn)生該過程時(shí) ， “ 坑 ” 開始擴(kuò)散 ，密度梯度恢復(fù) ， 開始下一個(gè)雙等離子體振子過程 。 發(fā)生這種不穩(wěn)定時(shí) ， 入射激光光波的能量轉(zhuǎn)化為等離子體中的靜電波和離子聲波的能量 。 其中絕大部分能量轉(zhuǎn)化為散射光波 。 受激拉曼散射只能發(fā)生在 1/4臨界密度的低密度區(qū)域 。 不僅破壞的激光的質(zhì)量 ，而且激光在等離子體中的吸收性質(zhì)也發(fā)生變化 。 結(jié)果使近軸區(qū)的等離子體被光壓排開 ， 等離子體密度小 ， 造成波陣面彎曲 ， 向光軸匯聚 ， 使近軸區(qū)的激光強(qiáng)度進(jìn)一步加強(qiáng) 。 有利于激光在等離子體中沉積 ， 但在某些條件下可能產(chǎn)生超熱電子 ， 它能量高 、 穿透能力強(qiáng) ， 能夠穿進(jìn)燃料區(qū)并把能量沉積在里面 ， 使燃料在被壓縮到高密度之前就預(yù)先被加熱 ， 壓力升高 ， 達(dá)不到預(yù)期的高壓縮 。 （ 3） 受激布里淵散射 （ SBS） 是入射激光光波在離子聲波上的散射 。 （ 2） 離子聲波不穩(wěn)定性 （ IA） 指入射光波轉(zhuǎn)變?yōu)殡娮拥入x子體波和離子聲波 。 根據(jù)三種波結(jié)合方式的不同 ， 參量不穩(wěn)定性可分為： （ 1） 雙等離子體振子 （ TPD） 過程 一個(gè)光子的光波轉(zhuǎn)變?yōu)閮蓚€(gè)電子等離子體振子 。 入射激光和靜電模式或電磁模式都能發(fā)生各種不同的耦合 ， 驅(qū)動(dòng)這些模式的不穩(wěn)定性 ， 于是這些不穩(wěn)定性增長(zhǎng) 。 0 x ne 1013 1014 1015 1016 0 20 40 60 80 100 激光強(qiáng)度 /Wcm2 吸收/% 1/4μm 1/3μm 1/2μm 1μm 10μm 實(shí)驗(yàn)和理論的結(jié)果表明 ， 采用短波長(zhǎng)的激光 （ λ531nm） ，可以使共振吸收控制在高增益靶感興趣的最小的范圍內(nèi) 。 共振吸收過程基本上是線性的 ， 但當(dāng)激光的強(qiáng)度過高時(shí) ， 一些非線性效應(yīng)就會(huì)顯現(xiàn)出來 。 等離子體可以看做是準(zhǔn)粒子 ， 有能量和動(dòng)量 ， 也會(huì)產(chǎn)生壓力 。 ?實(shí)際上能夠發(fā)生共振吸收的角度范圍很小 ， 在均勻照射的情況下 ， 如何實(shí)現(xiàn)這樣小角度的入射是非常困難的 。 ① 共振吸收： 當(dāng)激光斜入射在空間不均勻的等離子的密度梯度上時(shí) ， 特別是 P極化激光電磁波 （ 電場(chǎng)方向平行于入射平面 ） 斜入射在密度梯度上 ， 光電場(chǎng)平行于等離子體密度梯度的組分將驅(qū)動(dòng)電子等離子體波 。 （ 5）激光脈沖寬度越大，吸收系數(shù)越大。 ei?( 8 10 )ei??hLLv?? 逆韌致吸收系數(shù)：吸收激光的能量和入射激光能量的比值 ， 其表達(dá)式為： ()e i c habnLKc
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