平衡流場的再入飛行器電磁散射特性分析(文件)
【正文】 情況下等離子體流場的計算方法,以簡單的錐球形目標(見圖2)為例,研究其以零攻角再入,高度為30 km,速度分別為5 km/s、4 km/s和3 km/s時,周圍等離子體流場中電子密度分布情況。而當速度為3 km/s時,尾部區(qū)中心位置電子密度數(shù)降到了105cm3量級以下。因此,這里主要考慮等離子體尾流對目標電磁散射特性的影響。由于電子密度小于104cm3時,等離子體頻率在MHz量級以下,對200 MHz以上的電磁波傳播沒有影響,因此可將電子密度小于104cm3的等離子體尾流外圍部分視為空氣。入射時錐球及含等離子體尾流的RCS圖7 5km/s再入、60176。(頭部入射為0176。此外,由于入射波偏轉(zhuǎn)一定角度后,目標與等離子體尾流之間的干涉效應(yīng)增強,回波明顯出現(xiàn)劇烈的振蕩。圖8 3km/s再入、60176。受目前計算方法和能力的限制,本文只是對再入飛行器的電磁散射特性進行了初步的計算和分析,尚有很多問題,如等離子體尾流的電子密度分布情況如何更接近于實際狀態(tài)、不同目標和不同條件下等離子體鞘套對目標電磁散射的影響、非零攻角再入時目標周圍的等離子分布情況等,有待在后續(xù)的工作中深入研究。以錐球形目標為例,計算和分析了其再入段低頻電磁散射特性,得到以下結(jié)論:(1)當飛行器再入速度較高(10個馬赫數(shù)以上)時,對以較大方位角入射的電磁波,等離子體尾流在低頻段將顯著增強目標的后向RCS,這對于利用低頻雷達探測再入目標十分有利。方位角入射時,垂直極化下含等離子體尾流目標的后向RCS?？梢钥闯?當從正頭部入射時,等離子體尾流被錐球本身遮擋較多,但未遮擋部分在低頻段(300 MHz左右)仍然明顯增強了目標的后向散射,這有利于雷達對目標的探測和跟蹤。、30176。圖5 5km/s再入、0176。由于計算能力的限制,這里截取大約10 m長的等離子體尾流,若考慮整個尾流,其對再入飛行器的電磁散射特性影響將更加嚴重。因此,等離子體鞘套對再入通訊影響十分嚴重,而對整體的電磁散射特性影響較小?？梢钥闯?當再入速度為5 km/s時,電子密度數(shù)較大,尾部區(qū)中心位置基本處于109cm3。為了驗證本文所
研究報告相關(guān)推薦
鄂ICP備17016276號-1