流動(dòng)阻力和能量損失山科-wenkub
2023-05-14 13:48:44 本頁(yè)面
【正文】 ， 質(zhì)點(diǎn)做無(wú)規(guī)則運(yùn)動(dòng) ， 流體質(zhì)點(diǎn)在軸 （ 橫 ） 向和縱向均有不規(guī)則的隨機(jī)脈動(dòng)速度 ， 色液不再保持完整形狀 ， 而是破裂成雜亂無(wú)章 、 瞬息變化的狀態(tài) ， 稱為紊流或 湍流 （ Turbulent flow, turbulence） 。 1883 年 ， 雷諾 (Osborne Reynolds)通過(guò)大量實(shí)驗(yàn) ，發(fā)現(xiàn)流體在管道中流動(dòng)時(shí)有著兩種不同的流動(dòng)狀態(tài) （ 層流與湍流 ） ， 其阻力特性也不相同 。 gv22 —— 單位重力流體的動(dòng)壓頭（速度水頭）。 gvdlh f 22??fh —— 單位重力流體的沿程能量損失 ? —— 沿程損失系數(shù) l —— 管道長(zhǎng)度 d —— 管道內(nèi)徑 gv22 —— 單位重力流體的動(dòng)壓頭（速度水頭）。 5— 1 流動(dòng)阻力的分類 167。 EXIT 第五章 黏性流體流動(dòng)及阻力 ? 能量損失的大小與流動(dòng)型態(tài)有密切的關(guān)系 。? 應(yīng)用實(shí)際流體恒定總流能量方程解決工程實(shí)際問(wèn)題的關(guān)鍵是定量地確定水頭損失 ， 即單位重量流體的能量損失 。由于粘性的影響 ， 實(shí)際流體的流動(dòng)會(huì)呈現(xiàn)出兩種不同的型態(tài) — 層流和紊流 ， 它們的流場(chǎng)結(jié)構(gòu)和動(dòng)力特性區(qū)別很大 ， 必須加以判別 ， 分別研究 。 5— 2 黏性流體的兩種流動(dòng)狀態(tài) 167。 167。 ? —— 局部損失系數(shù) 三、總能量損失 整個(gè)管道的能量損失是分段計(jì)算出的能量損失的疊加。 這種現(xiàn)象可用右所示的雷諾實(shí)驗(yàn)裝置觀測(cè)出來(lái) 。 ?上臨界流速 (Higher critical velocity)：由層流轉(zhuǎn)變?yōu)橥牧鲿r(shí)的流速； ?下臨界流速 (Lower critical velocity)：由湍流轉(zhuǎn)變?yōu)閷恿鲿r(shí)的流速 。 cu?cu 層流 ：流體質(zhì)點(diǎn)平行向前推進(jìn) ， 各層之間無(wú)摻混 。 因?yàn)椴环€(wěn)定 ， 有時(shí)劃歸湍流狀態(tài) 。 Laminar flow and turbulent flow over a submarine hull Turbulent flow around an obstacle。 EXIT 1883年 ， 雷諾試驗(yàn)表明：圓管 中 恒 定流動(dòng)的流態(tài)轉(zhuǎn)化取決于雷諾數(shù) ?vdeR ?d： 圓管直徑 v： 斷面平均流速 ?： 流體的運(yùn)動(dòng)粘 性系數(shù) 二 . 流態(tài)的判別 — 雷諾數(shù) 圓管中 恒 定流動(dòng)的流態(tài)發(fā)生轉(zhuǎn)化時(shí)對(duì)應(yīng)的雷諾數(shù)稱為臨界雷諾數(shù) ， 又分為上臨界雷諾數(shù)和下臨界雷諾數(shù) ?？梢娕R界雷諾數(shù)為又知，溜槽內(nèi)水流的雷諾數(shù)為水力直徑：溜槽水力半徑解應(yīng)為多大？如需改變其流態(tài)，速度么運(yùn)動(dòng)狀態(tài)？問(wèn)水流處于什，已知水的運(yùn)動(dòng)粘性系數(shù)，水的流速為的溜槽內(nèi)，寬度，在水深例 / / 8 2300 369286 8R4d 222802802 : / 0 . 0 1 3 6 80 2 15 2scmvscmdR e c rvR e c rReR e c rvdRecmhbbhxARvscmc m / sv c mbcmhcr?????????????????????????????紊流 層流 過(guò)渡區(qū) n=1 n= fhlgvlg 由于
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