電磁場(chǎng)與電磁波第四章時(shí)變電磁場(chǎng)-文庫(kù)吧資料
2025-01-24 18:30本頁(yè)面
【正文】 ?j ( ) j ( )jj00j 2 (0000Re ( e e ) Re e eRe ec o s 2 2 ( )t r t rttt r )tr? ? ? ??????????? ? ? ???? ? ?S E H E HEHEH第 4 章 時(shí)變電磁場(chǎng) 電磁場(chǎng)與電磁波 28 簡(jiǎn)諧電磁場(chǎng)中二次式的時(shí)間平均值 在簡(jiǎn)諧電磁場(chǎng)中 ， 常常要 計(jì)算 二次式 在一個(gè)時(shí)間周期 T 中的 平均值 。 t?? ? ? ??? ?? ? ? ????BAAE洛侖茲條件 達(dá)朗貝爾方程 瞬時(shí)位函數(shù)的定義 位函數(shù)的復(fù)矢量表示式 j??? ? ? ??? ? ? ? ???BAEAt??? ?? ? ? ??Aj? ? ??? ? ? ?A222222tt? ? ???? ? ??? ?? ? ? ??? ????? ? ? ?? ??AAJ2222kk?????? ? ? ? ???? ? ? ???A A J第 4 章 時(shí)變電磁場(chǎng) 電磁場(chǎng)與電磁波 27 簡(jiǎn)諧電磁波的 平均能量密度和平均能流密度 注意：簡(jiǎn)諧場(chǎng)的二次式不能表示為復(fù)數(shù)形式 ， 不能采用場(chǎng)的 復(fù)矢量直接代入二次式進(jìn)行計(jì)算 。 一般根據(jù)材料導(dǎo)電性能的差異做如下分類： 第 4 章 時(shí)變電磁場(chǎng) 電磁場(chǎng)與電磁波 25 導(dǎo)電媒質(zhì)中 理想介質(zhì)中 簡(jiǎn)諧電磁波場(chǎng)量的波動(dòng)方程 — 亥姆霍茲方程 在簡(jiǎn)諧情況下 ， 將 、 ， 即可得到場(chǎng)復(fù)矢量的波動(dòng)方程 ， 稱為亥姆霍茲方程 。 第 4 章 時(shí)變電磁場(chǎng) 電磁場(chǎng)與電磁波 24 損耗角正切 材料按其導(dǎo)電性能的分類 ta n ? ?? ???ta n ? ???????，電介質(zhì) ta n ? ?? ???? ?，導(dǎo)電媒質(zhì) 磁介質(zhì) 1??? ??—— 弱導(dǎo)電媒質(zhì)和絕緣體 1??? ?—— 一般導(dǎo)電媒質(zhì) 1??? ??—— 良導(dǎo)體 工程上通常用損耗角正切表示介質(zhì)損耗的大小 ， 其定義為：復(fù)介電常數(shù)或復(fù)磁導(dǎo)率的虛部與實(shí)部之比 。 在高頻情況下 ， 實(shí)部和虛部都是頻率的函數(shù) 。 對(duì)于 電容率 為 ? 、 電導(dǎo)率為 ? 的導(dǎo)電媒質(zhì) ， 有 第 4 章 時(shí)變電磁場(chǎng) 電磁場(chǎng)與電磁波 23 有損耗電介質(zhì)的復(fù) 電容率 同時(shí)存在極化損耗和歐姆損耗的介質(zhì)電容率 c j ( + )?? ? ??? ???? 磁介質(zhì)的復(fù)磁導(dǎo)率 c j? ? ?? ???? 對(duì)于存在電極化損耗的電介質(zhì) ， 有 ， 稱為復(fù)介電常數(shù)或復(fù)電容率 。 一些媒質(zhì) 損耗在低頻時(shí)可以忽略 ， 但在高頻時(shí)就不能忽略 。 磁介質(zhì) —— 受到磁化時(shí) ， 存在磁化損耗 。 j?t??j?t?? — 略去“ .”和下標(biāo) m 簡(jiǎn)諧電磁場(chǎng)的麥克斯韋方程 第 4 章 時(shí)變電磁場(chǎng) 電磁場(chǎng)與電磁波 22 實(shí)際的電磁媒質(zhì)都存在損耗： 導(dǎo)電媒質(zhì) —— 當(dāng)電導(dǎo)率有限時(shí) ， 存在歐姆損耗 。 稱為該簡(jiǎn)諧場(chǎng)的復(fù)矢量 。 這樣 ， 矢量場(chǎng)的各分量 Ei（ i 表示 x、 y 或 z） 可表示為： ? ?j [ ( ) ]j m( , ) R e [ ( ) e ] R e e itrti i iE r t E r E ??? ???jm(
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