呂林四川大學(xué)電氣信息學(xué)院-文庫吧資料
2024-10-07 11:41本頁面
【正文】 wKAA???當(dāng)導(dǎo)體在短路時(shí)所達(dá)到的最高 溫度 θ k 沒有超過所規(guī) 定的導(dǎo)體短時(shí)發(fā)熱允許溫度，則稱該導(dǎo)體在短路時(shí)是熱 穩(wěn)定的。 2a T I npQ ???當(dāng) tk1s時(shí)，導(dǎo)體的發(fā)熱主要由周期分量決定，故可 以不計(jì) Qnp影響。 I”－ t=0時(shí)的短路電流周期分量有效值（次暫態(tài)電流） 作者：李長(zhǎng)松 版權(quán)所有 二、導(dǎo)體的短時(shí)發(fā)熱與計(jì)算 (2)非周期分量熱效應(yīng) Qnp的計(jì)算 Ta－非周期分量時(shí)間常數(shù)。得： )I I 10 I( 12t Q 2t2 2tkpkk2 ???tk－短路切除時(shí)間。 ② 由 θ w 和導(dǎo)體的材料查曲線 (圖 33)得到 Aw 作者：李長(zhǎng)松 版權(quán)所有 二、導(dǎo)體的短時(shí)發(fā)熱與計(jì)算 辛普森法 即短路電流熱效應(yīng)包括周期分量熱效應(yīng)和非周期分量熱 效應(yīng)兩部分。 θ w 與 θ 0和 I有關(guān)。 即當(dāng)實(shí)際環(huán)境溫度為 θ 0≠θ N時(shí)，導(dǎo)體的實(shí)際載流量 0Na l a l I K I ? ? ???其中 K?是溫度修正系數(shù) a l 0alK N????????作者：李長(zhǎng)松 版權(quán)所有 二、導(dǎo)體的短時(shí)發(fā)熱與計(jì)算 1．短時(shí)發(fā)熱的特點(diǎn) ?絕熱過程：短路電流大而且持續(xù)時(shí)間短，導(dǎo)體內(nèi)產(chǎn)生很大的熱量來不及向周圍環(huán)境散熱，因此全部熱量都用來使導(dǎo)體溫度升高 ?短路時(shí)導(dǎo)體溫度變化范圍很大，它的電阻 R和比熱 c不能再視為常數(shù)，而應(yīng)為溫度的函數(shù) 0 ( 1 ) tlRs? ? ? ???2 m c dktI R d t?? ?? ? ?0 c ( 1 )c ? ????(39) 作者：李長(zhǎng)松 版權(quán)所有 二、導(dǎo)體的短時(shí)發(fā)熱與計(jì)算 0 w 0 k f ( c , , , , , )kA ? ? ? ? ??0 w 0 w f ( c , , , , , )wA ? ? ? ? ??于是有： k21 Q SkwAA? ? ?Qk－短路電流熱效應(yīng)（熱脈沖） (315) 作者：李長(zhǎng)松 版權(quán)所有 二、導(dǎo)體的短時(shí)發(fā)熱與計(jì)算 為了簡(jiǎn)化 AK和 Aw的計(jì)算，已按各種材料的平均參數(shù)，做出 θ ＝ f(A)的曲線。 0 ( )I wAR? ? ???如果令 θ w = θ al ，即導(dǎo)體長(zhǎng) 期發(fā)熱允許溫度，則長(zhǎng)期發(fā)熱 允許電流 Ial 為： 0al A ( )I alR? ? ???則有： 作者：李長(zhǎng)松 版權(quán)所有 一、導(dǎo)體的長(zhǎng)期發(fā)熱與計(jì)算 導(dǎo)體長(zhǎng)期發(fā)熱允許電流為： 0al A ( )I alR? ? ???通常，廠家給出的導(dǎo)體載流量是在環(huán)境溫度 θ 0為額定 環(huán)境溫度 25℃ 時(shí)得出的。 τ w 與電流平方成正比，與導(dǎo)體散熱 能力成反比，而與導(dǎo)體起始溫度無關(guān)。 作者：李長(zhǎng)松 版權(quán)所有 一、導(dǎo)體的長(zhǎng)期發(fā)熱與計(jì)算 0 1 e ttTTw e? ? ?????? ? ?????（ 3－ 4）式 可見，升溫過程是按指數(shù)曲線變化的。 短路時(shí)最高允許溫度： 鋁 ＋ 200℃ 銅 ＋ 300℃ 式中： QR － 導(dǎo)體產(chǎn)生的熱量 Qc － 導(dǎo)體本身溫度升高所需的熱量 QI － 通過對(duì)流方式散失的熱量 Qf － 通過輻射方式散失的熱量 作者：李長(zhǎng)松 版權(quán)所有 一、導(dǎo)體的長(zhǎng)期發(fā)熱與計(jì)算 由于導(dǎo)體各部分溫度相同，所以無傳導(dǎo)方式散熱。
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