【正文】 第 2道： R≥10， 32ms≤T2app≤512ms積分算出的含氣孔隙度 隨鉆核磁： 工作區(qū)磁場(chǎng)梯度近似為零，抗橫向振動(dòng)性能好 改變等待時(shí)間 TW 。 32ms≤T2app≤512ms為氣 當(dāng)液相中有輕質(zhì)高 GOR原油或儲(chǔ)層中有大的孔洞時(shí)， 2D方法比 TT2app等一維方法更可靠。 圖 4c：在二維圖中，氣信號(hào)在R=16和 T2app=100ms附近；水和濾液信號(hào)在 R=1附近。 實(shí)例 1 海上深水氣井，鉆井液為油基泥漿， PoroPerm+Gas序列數(shù)據(jù)采集參數(shù)見表 1： 圖：在 4個(gè)不同深度上取得的 RT2app二維圖和對(duì)應(yīng)的 T1及 T2譜 圖 4a：束縛水：低 R，低 T1和低T2峰。 水、泥漿濾液和原油和的數(shù)據(jù)點(diǎn)都落在圖的底部，其分布取絕于流體的粘度和孔隙大小的分布。 在 T2appR二維分布圖中，將 R軸限定為 1～ 16，反映天然氣的數(shù)據(jù)點(diǎn) R大，將靠上部；在 T2app軸上，氣體數(shù)據(jù)點(diǎn)的分布范圍是由儲(chǔ)層條件和數(shù)據(jù)采集參數(shù)確定的，選擇 G TE可將反映氣體的 T2app限制在中部較窄小的范圍內(nèi)。 （ 1）圖中 3個(gè)條帶給出水、油和氣層參數(shù)的可能分布范圍：水靠下，油居中，氣靠上。此外，將 TI和 T2app與 R聯(lián)系起來，可設(shè)定 R ≥的限制條件，從而降低產(chǎn)生誤差的可能性。 令 T1=RT2app，變換方程 1得到 T1和 T2app的時(shí)間分布 appTtRTTwappw dR dTeeRTgTtE ap pap p 2//2 22 )1(),(),(???? ??由此得到二維分布函數(shù) ),( 2 RTg app它更適合定量分析氣體體積，且在二維圖中可直接看到 R值。 12)(11 2,22DGTTTEiappg??a p p,i TTT 221 ??在均勻磁場(chǎng)中 G=0， T1≈T2,i=T2app；而在測(cè)井條件下，即在梯度磁場(chǎng)中， G為儀器設(shè)定值， 調(diào)節(jié) TE可在所有的條件下都滿足 T1和 T2app的差異取決于流體類型。 （ 2）由實(shí)測(cè)數(shù)據(jù)得到的 TT2分布范圍在圖中的位置區(qū)分油、氣、水。 （ 1） 圖 **中給出由方程（ 1）得到的 f(T2app,T1)二維分布。 不同類型的流體具有不同的 T1， 對(duì)選定的 Tw具有各自特定的磁化因子 1eTW/T1值。正確選擇磁場(chǎng)梯度 G和回波間隔 TE，可將天然氣的 T2app分布限制在一個(gè)較小的范圍內(nèi)，使氣信號(hào)明顯地與油信號(hào)和水信號(hào)分開，輕易可靠地識(shí)別出氣層，并能構(gòu)制 T1T2分布圖和給出含氣飽和度。為正確判別孔隙流體的類型用 NMR做了點(diǎn)測(cè)，解釋結(jié)論見下一幅幻燈片： （ 1）在 3999m地層含凝淅油； （ 2）在 4027m很可能為 GOR高的油層，不是干氣層； （ 3）最下邊，深度在4032m和 4036m的地層為水層。 在 DT2圖中顯示自由流體為水，且含有油基泥漿濾液。 脈沖后，到第一個(gè)與第二個(gè)回波的形成，其磁化 強(qiáng)度 尖端的運(yùn)行軌跡如實(shí)線所示。 H0場(chǎng)的非均勻性 射頻場(chǎng) H1和偏移 ?H0形成 H1eff，稍微偏于 xy平面之上。 脈沖會(huì)導(dǎo)致 CPMG回波串波峰上 下擺動(dòng)，所測(cè)的奇數(shù)回波幅度比真實(shí)值低。當(dāng)外加脈沖為 p ? ? 時(shí)，扳轉(zhuǎn)后的質(zhì)子在 xy平面下面，在施加第二個(gè) p ? ? 脈沖后，進(jìn)動(dòng)自旋又被扳轉(zhuǎn)到 xy平面。 當(dāng)脈沖角度大于 180176。（ 5）又經(jīng)過一個(gè) ? 時(shí)間后，當(dāng)加入第二個(gè) p ? ? 脈沖進(jìn)動(dòng)自旋又被扳轉(zhuǎn)到 xy平面。（ 4） ? 時(shí)間后，得到 第一個(gè)自旋回波，這個(gè)回波幅度比準(zhǔn)確的 180176。（ 3）當(dāng)外加的脈沖小于 180176。（ 2）經(jīng)過一段時(shí)間 ? 后，由于外加磁場(chǎng) H0的非均勻性，自旋進(jìn)動(dòng)的相位會(huì)分散。（ 1）最初的 90176。 如圖 ，若 180176。 或者 180176。 （ 6）第二個(gè)回波的幅度沒有偏差。 （ 4）第一個(gè)回波形成后，自旋進(jìn)動(dòng)又開始散相。 （ 2）由于 H0的非均勻性使自旋進(jìn)動(dòng)散相。 小的 p ? ? 脈沖時(shí)，第一個(gè)回波和第二個(gè)回波的示意圖 在 x軸施加 H1射頻脈沖： （ 1）最初的 90176。實(shí)際上，脈沖很有可能偏離這些準(zhǔn)確值。 脈沖或 180176。扳轉(zhuǎn)自旋磁化 強(qiáng)度 的射頻場(chǎng)也是不均勻的。在實(shí)驗(yàn)室條件下，外加磁場(chǎng)和射頻磁場(chǎng)的均勻程度， 有可能達(dá)到這些理想條件。 脈沖和 180176。 實(shí)驗(yàn)的要大得多，后者信號(hào)的弛豫衰減與 T2有關(guān)。因此所測(cè)信號(hào)強(qiáng)度比一般的 90176。 ? ???? ?????? 1212 tt 在第二個(gè)和第三個(gè) 90176。 脈沖序列，如圖 ，在第一個(gè) 90176。 脈沖，如圖 ，式（ ）就變?yōu)槭剑?）。 梯度場(chǎng)隨時(shí)間的變化函數(shù)如下： tttttttttttttt??????????????????????????????221121112111111當(dāng) 當(dāng) 當(dāng) 當(dāng) 0當(dāng)??????????00000ggggggg回波幅度的表達(dá)式為： ? ?? ? ? ? ? ?? 202212212312202ln ggDMM ?????g? ??????? ? ? ?? ? ?021232212221 2 gg ??????? ????? tttt （ ） 如果令 ?1 = ?2 = ?，即 ?1和 ?2的時(shí)間差為 0，兩個(gè) 90176。 –180176。 脈沖之間信號(hào)的弛豫衰減與 T1有關(guān)。 脈沖序列，如圖 ，在第一個(gè)90176。 經(jīng)數(shù)學(xué)推演，得到脈沖磁場(chǎng)梯度自旋回波的幅度為： ? ?? ? ? ?? 231220332202ln ggDMM ???g? ?????? ? ? ?? ? ?02232212221 2 gg ??????? ???? tttt（ ） 其中， ? ??? ???? ?12 2 tt當(dāng) g = 0時(shí)，式（ ）簡化為式（ ）。 圖 受激回波的Tanner序列 PFGSE脈沖圖，利用三個(gè) 90176。 脈沖和回波之間，施加時(shí)間長度為 ? 的脈沖磁場(chǎng)梯度 g， ?是兩個(gè)梯度脈沖之間的擴(kuò)散時(shí)間。 脈沖和 180176。 Stejskal 和 Tanner 序列的 PFGSE 脈沖圖（ 1965）， g0是背景場(chǎng)梯度常數(shù)， g是外加的磁場(chǎng)梯度。脈沖序列如左上圖所示。 Stejskal和 Tanner（ 1965）設(shè)計(jì)一個(gè) 脈沖場(chǎng)梯度自旋回波 (Pulsed Field Gradient Spin EchoPFGSE)技術(shù)，這項(xiàng)技術(shù)可以更好地控制實(shí)驗(yàn)參數(shù)和更加明確地定義擴(kuò)散時(shí)間，已廣泛地用于 測(cè)量擴(kuò)散系數(shù) 。 n個(gè)周期后，得到 CPMG自旋回波串的衰減為： ? ? ?????? ??? ??32e xp)2,( 32202?g? ? nHDeMnrM Tn（ ） 根據(jù)式（ ）， 我們可以 通過測(cè)量隨 ? 或 變化的磁化 強(qiáng)度 衰減 而得到流 體的自擴(kuò)散系數(shù) D。 脈沖作用后的 ? 時(shí)刻，即 t = ?，表達(dá)式如下： ? ? ? ? ?????? ??? ???????3e xp),()2,(32 2 ?g?? ?g? HDeeMM HiT rrr（ ） ?g )( Hie ??? r?g )( Hie ??r把式（ ）中的 M +(r,? +) 代入（ ），復(fù)數(shù)的相位因子 和 相互抵消了，因此在 2? 時(shí)刻產(chǎn)生了自旋回波，其磁化強(qiáng)度 的表達(dá)式為： ?g )( Hie ??? r ?g )( Hie ??r? ? ?????? ??? ??32e xp)2,( 32202 ?g? ? HDeMM Tr（ ） 如果反復(fù)施加 180176。 脈沖后，磁化 強(qiáng)度 的表達(dá)式變?yōu)椋? ? ? ? ? ?????? ??? ?????3e xp),(3202 ?g? ?g? HDeeMM HiT rr（ ） 從該時(shí)刻起， M +(r, t) 按式（ ）繼續(xù)繞著 ｚ 軸進(jìn)動(dòng)。 脈沖未施加之前，磁化 強(qiáng)度 的表達(dá)式為： 自旋回波形成的理論解釋 ? ? ? ? ?????? ??? ??????3e xp),(32 02 ?g? ?g? HDeeMM HiT rr（ ） ?g )( Hr ??? ??g )( Hr ???施加 180176。 在90176。脈沖后，磁化 強(qiáng)度 隨時(shí)間的變化。由此我們可以總結(jié)，因擴(kuò)散引起的衰減應(yīng)該不會(huì)影響到相位角度，而且與 r無關(guān)，但與 t有關(guān)。但 r處的信號(hào)幅度會(huì)減小 ，因?yàn)樵瓉碓?r處相位一致的自旋氫核，有些經(jīng)由擴(kuò)