彈體的空氣動力特征計算-資料下載頁
2025-04-29 06:16本頁面
【正文】 (二 )彈尾部波阻系數的計算 彈尾部有收縮形和擴張形兩種，采用收縮形尾部的目的是為了減小底部阻力，因為通過尾部收縮，減少了底部面積，使底部阻力減小。但收縮形尾部上又將出現(xiàn)尾部波阻。因此，選擇收縮比的原則應使由于尾部收縮產生的波阻與減小了的底阻之和達到最小值。 此外，收縮形彈尾部對于全彈的縱向靜穩(wěn)定性是不利的。 迎角為零時彈體空氣動力特征計算 截錐形收縮尾部 參照圓錐波阻公式，對于截錐形收縮尾部為 式中 β t —是以度記的尾部半錐角 經實驗修正，在估算中可用下式 利用圖 615來求拋物線形尾部波阻。先把尾部母線延長到尾尖頂，甩 L1表示延長后的尾部長度，尾部長徑比為λ 1， β t表示延長后尾尖處的半頂角，則有 迎角為零時彈體空氣動力特征計算 11ta nt? ??和 拋物線形收縮尾部 然后按 ， 從曲線中查得 值，在算出 。 2 12 tM?? ?24 xt tC ?xtC 首先由給定的 算出尾部長徑比 ，然后再求 和 從曲線中查得 ，再算出 。 tdMS??，21 12 ta ndtdttS M S????? ?= 和22 1dtM S?? ?21 mddSSS ?224()xt tdCS? xtC 迎角為零時彈體空氣動力特征計算 錐截形擴張尾部 在擴張角不大時，可利用圖 615來求錐截形擴張尾部波阻。 迎角為零時彈體空氣動力特征計算 二、彈形系數和阻力系數 彈丸的外形對空氣阻力有很大影響，為了查明這一影響的大小，可取不同形狀的彈丸作實驗，測出它們各自的 Cx0～ M曲線。由不同形狀彈丸阻力系數曲線Cx0～ M的差異就可直接反映出彈形的影響。人們曾對無翼的旋轉炮彈作 Cx0 ～ M曲線的實驗測定，其結果如圖 616所示。 兩條不同彈形的 Cx0 ～ M曲線，其隨 M數變化的規(guī)律大體上是相同的，但曲線高度不同。而且只要兩類彈丸彈形相差不太大，在同一馬赫數 M1處，其阻力系數比在另一馬赫數 M2下的比值是近似相等的。 即 0 1 0 20 1 0 2( ) ( ) ...............( ) ( )xxC M C MC M C M? ? ?Ⅰ ⅠⅡ Ⅱ 常 數 根據這一性質，可找到估算空氣阻力的簡便方法。這就是預先選定一個或一組特定形狀的彈丸作為標準彈丸，將它的阻力系數曲線仔細測定出來，如果是一組彈，則取其平均值。以 記之。于是對其它新設計的彈丸，只要與標準彈形相差不太大，其阻力系數 與 就存在下列關系 0xCM（ ）0xCM（ ）0xCM（ ） 迎角為零時彈體空氣動力特征計算 這樣只要測出某一個速度 M1時的 值 ,然后定出比值 ,其他速度 M2時的 值即可求出 02xCM（ ）00 2 2( ) ( )xxC M iC M? 迎角為零時彈體空氣動力特征計算 所以比值 i 說明了該彈丸外形與標準彈的外形相差程度，稱之為彈形系數。通常人們把標準彈的 曲線稱為阻力定律。早期有西亞切阻力定律，它用的標準彈是一組尖拱形彈頭， λn=~。 后來，為適應速度較高較細長彈丸的需要，又選取了一組彈頭長度 λn=3~，測出 曲線平均值，稱 43年阻力定律。 迎角為零時彈體空氣動力特征計算 圖 617給出西亞切阻力定律與 43年阻力定律的 曲線。 對于近代旋轉穩(wěn)定彈，按 1943年阻力定律 i43= 按西亞切定律 ic= 綜上所述，可以看到彈形系數 i具有以下性質： (1) i取決于彈丸的形狀而與彈徑無關； (2) i取決于所取的阻力定律，即彈形系數 i是對給定的阻力定律而言的。
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