【正文】 流流動(dòng)是NS方程具有解析解的典型例子之一，包括固定平板間的壓差流，平板間作相對(duì)平移運(yùn)動(dòng)的剪切流及兩種流動(dòng)同時(shí)存在的一般庫(kù)埃特流。沿總流的伯努利方程將伯努利方程三項(xiàng)機(jī)械能在有效截面A上按質(zhì)量流量積分，總機(jī)械能沿流束仍保持守恒，即以截面平均流速V代替不均勻的速度分布，引入動(dòng)能修正因子。動(dòng)能與壓強(qiáng)勢(shì)能相互轉(zhuǎn)換。從皮托管正前方Ａ點(diǎn)到端點(diǎn)Ｏ再到側(cè)壁孔Ｂ點(diǎn)的ＡＯＢ線是一條流線，Ａ點(diǎn)的速度和壓強(qiáng)分別為和　，沿流線ＡＯ段按（Ｂ４．３．４）式列伯努利方程+在皮托管端點(diǎn)Ｏ，流體速度降至零，稱為駐點(diǎn)，稱為駐點(diǎn)壓強(qiáng)，Ｕ形管右支管測(cè)到的即是駐點(diǎn)壓強(qiáng)．由于，由（a）式可得上式中稱為動(dòng)壓強(qiáng)，為流體質(zhì)點(diǎn)的動(dòng)能全部轉(zhuǎn)化為壓強(qiáng)勢(shì)能時(shí)應(yīng)具有的壓強(qiáng)．（b） 式表明駐點(diǎn)壓強(qiáng)為靜壓強(qiáng)和動(dòng)壓強(qiáng)之和，故稱為總壓強(qiáng)．由（b）式動(dòng)壓強(qiáng)可表為 由于皮托管較細(xì)，流線上的ＡＢ兩點(diǎn)的位置差可忽略，伯努利方程為因，由上式，即Ｕ形管左支通過(guò)皮托管側(cè)壁小孔測(cè)到的是當(dāng)?shù)仂o壓強(qiáng)．在Ｕ形管內(nèi)列壓強(qiáng)關(guān)系式可得由于實(shí)際流體具有粘性及皮托管加工誤差等原因，流體動(dòng)壓強(qiáng)轉(zhuǎn)化為Ｕ形管內(nèi)液位差讀數(shù)存在誤差，需乘上一個(gè)修正系數(shù),由（c）,（d）式可得稱為皮托管系數(shù)，可通過(guò)用標(biāo)準(zhǔn)皮托管作標(biāo)定測(cè)量后確定．由（e）式可得小孔出流：托里拆利公式及縮頸效應(yīng)從一個(gè)大容器側(cè)壁下部距離液面為h處開(kāi)一個(gè)小孔，設(shè)液面水位不變，求出流速度和出流流量。入口段附加壓強(qiáng)損失K是入口段長(zhǎng)度L，雷諾數(shù)及管道形狀因子的函數(shù)，可運(yùn)用有限差分法求解NS方程獲得。解：取圖示虛線所示控制體CV，由連續(xù)性方程實(shí)驗(yàn)證明在死水區(qū)（拐角分離區(qū)）的壓強(qiáng) 。設(shè)某瞬間波前的流體壓強(qiáng)和密度分別為p,。超聲速流（Ma1）在收縮管中，將減速和增壓（；在擴(kuò)張管將加速（和減壓（，與亞聲速流正好相反。完全氣體的焓的微分式可表示為稱為氣體的比定壓熱容，它僅是溫度的函數(shù)引入比熱比與的關(guān)系為如空氣熱力學(xué)第一定律表述為：對(duì)氣體所加的熱能等于氣體內(nèi)能的增加和氣體對(duì)外所做功之和。達(dá)西公式在水平直圓管定常流動(dòng)中只有沿程損失，因，由（）式中可得用量綱分析法求得 實(shí)