平面電磁波知識(shí)講座(專業(yè)版)
【正文】 5實(shí)際應(yīng)用：高頻近似，幾何光學(xué)。9 極化的應(yīng)用：目標(biāo)的極化信息、極化隔離、極化復(fù)用，極化分集167。2 電磁波極化的定義：空間任意一個(gè)固定點(diǎn)上電磁波電場(chǎng)強(qiáng)度矢量的空間指向隨時(shí)間變化的方式。11 良導(dǎo)體，傳導(dǎo)電流大大大于位移電流。等相位面方程是：，在時(shí)諧電磁波條件下為恒定量，由此可得。8 均勻平面波為橫電磁波（TEM）由5可知，電磁波傳播方向?yàn)楹头较颉? 波動(dòng)方程1 電場(chǎng)波動(dòng)方程：磁場(chǎng)波動(dòng)方程 2 如果媒質(zhì)導(dǎo)電（意味著損耗），有代入上面，則波動(dòng)方程變?yōu)槿绻菚r(shí)諧電磁場(chǎng)，用場(chǎng)量用復(fù)矢量表示，則采用復(fù)介電常數(shù)，上面也可寫成3 在線性、均勻、各向同性非導(dǎo)電媒質(zhì)的無(wú)源區(qū)域，波動(dòng)方程成為齊次方程。5 許多復(fù)雜的電磁波，如柱面波、球面波，可以分解為許多均勻平面波的疊加；反之亦然。從等相位面方程看，空間坐標(biāo)的變化與時(shí)間坐標(biāo)的變化可以相互補(bǔ)償以保持相位或者說場(chǎng)量的恒定，這就是波動(dòng)的本質(zhì)。一 在理想介質(zhì)：2 波動(dòng)方程及其解場(chǎng)量用復(fù)數(shù)表示，無(wú)源區(qū)復(fù)數(shù)形式的波動(dòng)方程為與167。波阻抗 傳播常數(shù) （注意：相位比幅度敏感，故傳播常數(shù)近似的精度比阻抗近似精度高一階）這樣有 這是用純數(shù)學(xué)方法導(dǎo)出的衰減常數(shù)近似式。4）高頻電阻于低頻電阻的不同。8 總之，從極化的角度，1）平面電磁波可以分為橢圓、圓極化波、線極化波幾類；2）任意平面波可以分解為兩個(gè)極化方向垂直的線極化波。4正弦平面電磁波在不同媒質(zhì)界面上反射、折射的一般規(guī)律總結(jié)：1）入射波、反射波、折射波三個(gè)波矢量與分界面法線共四線共面；2）反射定律；3）折射定律。為了運(yùn)用邊界條件，必須分解出電場(chǎng)的切向分量或磁場(chǎng)的切向分量。首先討論最簡(jiǎn)單的情形，即正弦平面電磁波在不同媒質(zhì)界面上反射、折射的一般規(guī)律。根據(jù)極化方式的不同可大致分為三類4線極化波：與同相或反相在空間任取一點(diǎn)，比如觀察合成矢量，其幅度其相位不隨時(shí)間變化而指向一個(gè)固定方向。也就是電磁波有傳播損耗。但這里的方法更具有一般性。9 磁場(chǎng)、磁場(chǎng)與電場(chǎng)的關(guān)系、波阻抗：由Maxwell磁場(chǎng)旋度方程可得兩邊積分可得式中為波阻抗。5 學(xué)習(xí)要求：推導(dǎo)，數(shù)學(xué)形式與物理意義的對(duì)應(yīng)。4 最簡(jiǎn)單的電磁波是平面波。故均勻平面波電磁場(chǎng)的縱向分量（平行于傳播方向的電磁場(chǎng)分量，此時(shí)為分量）等于零。167。和，電場(chǎng)、磁場(chǎng)的復(fù)數(shù)表示式為電場(chǎng)、磁場(chǎng)的瞬時(shí)值為7 坡印亭矢量由此可見在導(dǎo)電媒質(zhì)中電磁波功率流密度按指數(shù)規(guī)律衰減。因?yàn)榱紝?dǎo)體有可得這樣于是等效電阻可以
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