【正文】 有效功率 Ne： 單位時間內輸送設備所作的有效功Ne=We?s124能量衡算方程式n 對于可壓縮流體，若所截取截面間的絕對壓強變化小于原來絕壓的 20%，柏努力方程仍適用，此時用 ?m代替 ?n 若 流體靜止，柏努力方程變?yōu)?. 5) Bernoulli方程的幾種形式：i. 以 單位重量流體為衡算基準（ Bernoulli方程除以 g）單位： m位壓頭 動壓頭靜壓頭有效壓頭 壓頭損失124能量衡算方程式n 以 單位體積流體為衡量基準（ Bernoullix?）125柏努利方程式的應用? 確定在管道中流體的流量? 確定設備間的相對位置? 確定輸送設備的有效功率? 確定管路中流體的壓強125柏努利方程式的應用? 例 115 水在如圖所示的虹吸管內作穩(wěn)態(tài)流動，管路直徑沒有變化，水流經管路的能量損失可以忽略不計，試計算管內截面 22180。截面做物料衡算：11180。ab1 2pa解： 爐內 壓強 p1（ 表壓） =p2（ 表壓） =p1== 可得 h=114 流體靜力學基本方程式的應用? 例：真空蒸發(fā)操作中產生的水蒸氣，往往送入附圖所示的混合冷凝器中與冷水直接接觸而冷凝。自管口通入壓縮空氣，用調節(jié)閥 1調節(jié)其流量。=P2+ ?Bg（ m+Z） + ?AgRP1+ ?Bg（ m+R） = P2+ ?Bg（ m+Z） + ?AgR整理得： P1P2=（ ?A ?B） gR+ ?BgZ當被測管 水平放置時， Z=0， P1P2=（ ?A ?B） gR當 P2=Pa（ 大氣壓）時，測得的壓強為 P1的表壓強 114流體靜力學基本方程式的應用? 傾斜液柱壓差計DdR=R1sin?對 一定的壓差， R是不變的， ?越 小， R1越大P1P2=（ ?A ?B） gR 114流體靜力學基本方程式的應用? 微差 壓差計 根據 P1P2=（ ?A ?B） gR216。? 判斷下列兩關系是否成立： PA=P180。 各組分的濃度常用 體積分率 x?， 以 1m3混合氣體為基準，若各組分在 混合前后質量不變 ， 1m3混合物的質量等于各組分的質量之和，用公式表示為：216。 作用于下底面的壓力： Pdxdy216。A?，PB?P180。 U管兩端為擴大室o 當 P1=P2時， R=0， 兩擴大室液面是平的o 當 P1?P2時， R ?0， 兩擴大室液面仍是平的P1+ ?Cg（ m+R） =P2+ ?Cgm+ ?A gR整理得： P1P2=（ ?A ?C） gR114 流體靜力學基本方程式的應用? 液位的測量216。管內某截面上的壓強用 U管壓差計 3來測量。若真空表的 讀數為 80x103pa,試求氣壓管中水上升的高度 h.解：設氣壓管上方水面的絕壓為 p， 大氣壓強為 pa。截面 180。 、 55 180。面的壓強：得： P2=120 990Pa同樣得： P3=91 560PaP4=86 660PaP5=91 560Pa結論： P2P3P4， 靜壓能轉化為位能P4P5P6， 位能轉化為靜壓能125柏努利方程式的應用柏努利方程式的應用? 應用柏努利方程式解題要點l 作圖與確定衡算范圍l 截面的選取l 兩截面均應與流動方向相垂直，并且在兩截面間的流體必須是連續(xù)的l 所選取截面的已知量應較多l(xiāng) 兩截面上的 u、 P、 Z與兩截面間的 ?hf都應一致l 基準水平面的選取l ΔZ=Z2Z1l 截面上的壓強l 都是絕壓或都是表壓l 單位必須一致l SI第三節(jié) 流體的流動現(xiàn)象131 牛頓粘性定律與流體的粘度牛頓粘性定律? 粘性? 內摩擦力（粘滯力）牛頓粘性定律實驗證明，內摩擦力 F與兩流體層的速度差 ?u成 正比；與兩層間的垂直距離 ?y成反比；與兩層間的接觸面 S成正比，即：剪應力 ?：單位面積上的內摩擦力du/dy： 速度梯度?：比例系數、粘度系數，簡稱粘度牛頓粘性定律牛頓粘性定律? 流體的粘度促使流體產生單位速度梯度的剪應力。層流時 216。虛線以上部分， λRe曲線趨于水平， λ只與 ε/d有關，與 Re無關。面為基準面在 11180。的中心線為基準水平面。為了略去試差法的計算內容， 取兩支管的摩擦 系數 λ相等。間、 00180。 P1P2與流量無關常數轉子流量計轉子流量計AR： 轉子與玻璃管的環(huán)形面積CR： 轉子流量計的流量系數q 刻度與 ρ的關系：o 通常流量計在出廠前用水和空氣分別作為標定流量計刻度的 介質1出廠標定時的液體2被測 液體對于氣體：由于 ρfρg轉子流量計轉子流量計? 特點l 垂直安裝在管道上l 流體的流通截面積隨流量大小而變化l 流量變化時，轉子兩截面受到的壓強差不變l 能量損失小l 讀取流量方便，測量范圍寬l 能測量腐蝕性流體l 不能經受高溫和高壓，安裝使用過程中也容易破碎