動(dòng)態(tài)應(yīng)變測(cè)量ppt課件(完整版)
【正文】 期應(yīng)變信號(hào)可以用富里葉級(jí)數(shù)表示 ， 如果能確定式 51中的系數(shù) ε0、εn、 θn， 動(dòng)應(yīng)變的變化規(guī)律就可用數(shù)學(xué)形式加以描述 。試驗(yàn)確定該曲面，要做大量測(cè)試工作，一般只測(cè)定靜態(tài)特性曲線 OA，和一個(gè)（或幾個(gè)）定幅輸入時(shí)的頻率特性曲線，依此來確定系統(tǒng)的適應(yīng)范圍和誤差。 53動(dòng)態(tài)測(cè)量儀器系統(tǒng) 濾波器的選用要根據(jù)測(cè)量目的而定。2/2/?? ???令 θ=πL/λ， 則 ?????? s i n2s i n39。 6 第 1部 電阻應(yīng)變測(cè)量方法 第 5章 動(dòng)態(tài)應(yīng)變測(cè)量 應(yīng)變的時(shí)間歷程無法用確定的數(shù)學(xué)關(guān)系來表示，這種性質(zhì)的應(yīng)變稱為 隨機(jī)性應(yīng)變 。 由于諧波分量只在分散的特定頻率上出現(xiàn) ， 所以這種頻譜圖又稱為 離散譜 。 55 周期信號(hào)的計(jì)算處理； 167。動(dòng)應(yīng)變測(cè)量的特點(diǎn)是必須把應(yīng)變隨時(shí)間變化的過程記錄下來，然后再用適當(dāng)?shù)姆椒ㄟM(jìn)行分析。 52 應(yīng)變計(jì)的頻響特性； 167。 4 第 1部 電阻應(yīng)變測(cè)量方法 第 5章 動(dòng)態(tài)應(yīng)變測(cè)量 在實(shí)際分析中 ， 相位角常不予考慮 ， 并且諧波分量也只有有限個(gè) 。 它的功率譜也是離散的 ， 但諧波分布是無規(guī)律的 。 但若應(yīng)變變化頻率很高 ， 需要考慮應(yīng)變計(jì)對(duì)構(gòu)件應(yīng)變的響應(yīng)問題即應(yīng)變計(jì)在某瞬時(shí)的響應(yīng)能否代表敏感刪中點(diǎn)在該瞬時(shí)的實(shí)際應(yīng)變值 。 0sinlim ??? ? ??注意 (52) ?Ev ? 對(duì)于鋼材 ， v≈5000m/s。 54 儀器系統(tǒng)的動(dòng)態(tài)特性檢測(cè) 動(dòng)態(tài)信號(hào)測(cè)量要求 ， 由應(yīng)變儀和記錄器組成的測(cè)量儀器系統(tǒng) ， 有輸入與輸出成線性的振幅特性和平坦的頻率響應(yīng) 。 設(shè)備簡單 ，但頻響特性不包括應(yīng)變計(jì)的性能 。然后，用矩形法進(jìn)行數(shù)值積分。 56 瞬變信號(hào)的計(jì)算處理 瞬變信號(hào)屬非周期信號(hào)，其時(shí)間歷程 y(t)不能展開成式富里葉級(jí)數(shù)形式。 因此 ， 可將瞬態(tài)應(yīng)變表示為 ?? ? deYty ti????? )()(即瞬態(tài)信號(hào)的時(shí)間歷程可用富里葉積分形式來表示 。 進(jìn)行數(shù)值計(jì)算時(shí) ， 先用與上節(jié)相同的方法將信號(hào)的時(shí)間歷程離散化 ,獲得采樣數(shù)據(jù)yk=y(tk)（ k=0、 … 、 N1） 。 21 第 1部 電阻應(yīng)變測(cè)量方法 第 5章 動(dòng)態(tài)應(yīng)變測(cè)量 167。 工程實(shí)際中的多數(shù)隨機(jī)過程都可認(rèn)為是平穩(wěn)的、同時(shí)又是各態(tài)歷經(jīng)的。其定義為 ? ?? ?? TT dttytyTR 0 )()(1l i m)( ?? (526) 自相關(guān)函數(shù)是時(shí)間位移 η的函數(shù) ， 它恒為偶函數(shù) 。隨機(jī)信號(hào)的均方值是對(duì)全部 “ 諧波 ” 分量而言的 ， 如果我們僅對(duì)在 f到 f+Δf范圍內(nèi)的諧波成分感興趣 ， 可用具有精確截?cái)嗵匦缘膸V波器對(duì)樣本記錄進(jìn)行濾波 ，然后計(jì)算濾波器輸出量之平方的平均值即可做到這一點(diǎn) 。 27 第 1部 電阻應(yīng)變測(cè)量方法 第 5章 動(dòng)態(tài)應(yīng)變測(cè)量 ????????????????fefSReRfSfifid)()(d)()(22???????因此，對(duì)于單邊功率譜密度函數(shù)，有 ??????????????fefGReRfGfifid)()(d)(2)(022???????（ 529） （ 530） 理論分析表明，雙邊功率譜函數(shù) S(f)與自相關(guān)函數(shù) R(η)互為富里葉變換，即 。當(dāng) Δf→0 時(shí)，上式所表示的均方值與Δf之比的極限，定義為隨機(jī)信號(hào) y(t)的 功率譜密度函數(shù) ，用 G(f)表示，即 ??????? T ffTffffdttyfTffG 0 2 ,02,0)(1l i ml i m)( ???? ??? (528) (527) 功率普密度函數(shù) G(f)為實(shí)值非負(fù)函數(shù) 。=R(0)；在 η足夠大時(shí) ， R(η)趨于 0。 22 第 1部 電阻應(yīng)變測(cè)量方法 第 5章 動(dòng)態(tài)應(yīng)變測(cè)量 、 均方值和方差 隨機(jī)信號(hào)的 均值 用以描述信號(hào)的靜態(tài)分量 。 隨機(jī)信號(hào)的單個(gè)時(shí)間歷程稱為 樣本函數(shù) ；在有限時(shí)間內(nèi)獲得的隨機(jī)信號(hào)稱為 樣本記錄 ；全部可能的樣本函數(shù)的總體稱為 隨機(jī)過程 。 這樣 ， 信號(hào)在頻率 fj處的頻譜密度可用有限富里葉積分的離散化公式計(jì)算 )1,2,1,0(),( 10/2 ??????? ? ??? NjteyTfF NkNijkkj?(514) 它與頻率間隔 Δf=1/（ NΔt） 的乘積稱為為頻率 fj處的頻譜分量 (h) NjktktNjtkfft
教學(xué)課件相關(guān)推薦
鄂ICP備17016276號(hào)-1