左手材料-負(fù)折射率材料(完整版)
【正文】 左手材料中之電場(chǎng) 、 磁場(chǎng) 、 波向量與能量流密度方向之間的向量關(guān)系 。 S k k S v v 光源 光源 偵測(cè)器 光源光源偵測(cè)器 左手材料中 Fig 3. 一般介質(zhì)與左手材料中 Doppler效應(yīng)的比較 。 Parazzoli C. G. ,Greegor R. B. ,et al , Phys. Rev. Lett. ,2021,90,107401 ?2021年 ， Shelby等人首次在實(shí)驗(yàn)上證實(shí)了當(dāng)電磁波斜入射到左手材料與右手材料的分界面時(shí) ， 折射波的方向與入射波的方向在分界面法線(xiàn)的同側(cè) 。 (c) rodsinair (c) 光子晶體 (PC)是由兩種或兩種以上的電介質(zhì)材料周期性排列而成的人造材料 ， 排列周期為波長(zhǎng)量級(jí) ， 具有光電帶隙 ， 可以控制電磁波在其中的傳播 。 (n=) that are a function of the frequency.. Fig 9. (a) Measured angular profile of the normalized Ez(r), at f = GHz for detector distances of 33 and 66 cm from the wedges. (b) Measured 33 cm data pared to simulated results at 33, 66, and 238 cm (100? )from the wedges. Fig 10. Perfect lensing in action: (A) the far field and (B) the near field, translating the object into a perfect image. (C) Microwave experiments* demonstrate that subwavelength focusing is possible, limited only by losses in the system. (D) Measured data pared to the perfect results. Losses limit the resolution to less than perfect but better than the diffraction limit. C D * Grbic A. ,Eleftheriades G. , Phy. Rev. Lett. ,2021,92,117403 222 1 ??? p?? 20222 1 ???????F22m p m o220 m o() 1i? ? ??? ??? ? ? ? ? ? ??mo－磁共振頻率； ?mp－磁等離子化頻率 ?eo－電子共振頻率； ?ep－電等離子化頻率 22ep eo220 eo() 1i? ? ??? ??? ? ? ? ? ? ?只要 ?0 ? ?p， ?、 ?就可以同時(shí)為負(fù)數(shù)。 Parimi P., Lu W., et al. ,Phy. Rev. Lett. ,2021,92,12
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