波動光學(xué)ppt課件(2)-文庫吧在線文庫
【正文】 方向一定、振幅不變或緩慢變化的正弦波。 為得到明顯的干涉現(xiàn)象，還必須滿足： ? 在相遇點(diǎn)兩列光波的 光程 （幾何路程與介質(zhì)折射率的乘積）不能相差太大 ? 在相遇點(diǎn)兩列光波的振幅不能相差太大 光程差 r1n1 r2n2 相干長度一波列長 應(yīng)盡量接近 路程 r1 路程 r2 介質(zhì)折射率 n2 介質(zhì)折射率 n1 通常產(chǎn)生相干光源的兩種方法： ? 分波陣面法 ? 分振幅法 利用并排的孔或縫或利用反射和折射將入射光的波陣面分成兩部分。 三 . 勞埃德鏡實(shí)驗(yàn) 平面鏡 MM’下表面涂黑，光僅從上表面反射 S 和 S’相當(dāng)于兩個(gè)相干光源 實(shí)驗(yàn)結(jié)果表明： 反射光的 相位改變了 ，稱為 半波損失 π 干涉條紋與楊氏實(shí)驗(yàn)結(jié)果的類似 光源 MM’中鏡像 小平面鏡 接收屏 此處出現(xiàn)暗條紋 ? 光從光疏介質(zhì)（折射率較小）向光密介質(zhì)（折射率大）表面入射時(shí)，如果入射角接近 （掠入射）或?yàn)? （正入射），則反射光的 相位改變 ，即出現(xiàn) 半波損失 。39。 r39。 ? 多層反射膜（高反射膜） 鍍膜也可增加反射，減少透射。 解 空氣相對于 SiO2是光疏介質(zhì)，同樣， SiO2相對于 Si也是光疏介質(zhì)，所以，在 SiO2薄膜上下表面反射的兩光之間半波損失效果互抵。 185 邁克爾孫干涉儀 ? 平移距離 d 與條紋移動數(shù) N 的關(guān)系滿足 2??? Nd? M1? 和 M2 嚴(yán)格平行時(shí)， M2 移動表現(xiàn)為等傾干涉的圓環(huán)形條紋，不斷從中心冒出或向中心收縮 ? M1?和 M2不嚴(yán)格平行時(shí)，則表現(xiàn)為等厚干涉條紋，不斷移過視場中某一標(biāo)記位置。 M M2 是兩個(gè)全反鏡，一般相互垂直 。 ? 同一波長的入射光， ? 越小， l 越大（條紋越寬）； ? 越大， l 越?。l紋越細(xì)） 。 油膜 肥皂泡 167。 折射率與幾何路程的乘積 nr 稱為光程 n39。 設(shè) ? 為單色光的頻率， c 為光在真空中的傳播速度， v1 為光在折射率為 n1 的介質(zhì)中的傳播速度。 167。 不同原子 發(fā)出的波列振動方向和頻率也不一定相同，相位間無固定關(guān)系。 2. 掌握光程的概念以及光程差和相位差的關(guān)系。 180 關(guān)于光的本性的認(rèn)識發(fā)展簡史 解釋與實(shí)物作用過程（光的吸收與發(fā)射）中發(fā)生的現(xiàn)象 解釋傳播過程（反射、折射、干涉、衍射和偏振）中發(fā)生的現(xiàn)象 本章主要介紹光的波動性，光的粒子性在近代物理中介紹 赫茲實(shí)驗(yàn)證實(shí)了光是電磁波的預(yù)言 19世紀(jì)60年代 麥克斯韋電磁波理論 光電效應(yīng)、康普頓效應(yīng)等不能用波動說解釋 20世紀(jì)初 波動理論遭遇困難 光具有波粒二象性 表現(xiàn)為粒子 表現(xiàn)為波動 第一部分 光的干涉 167。 181 光源 光的相干性 1. 理解獲得相干光的方法。 波列 波列長 L = ? c 二 . 光的相干性 每一波列持續(xù)時(shí)間約為 s 10 9??? 普通 光源發(fā)出的光是由構(gòu)成光源的大量原子或分子運(yùn)動狀態(tài)改變時(shí)發(fā)出的。 利用兩種透明介質(zhì)的分界面對入射光的反射和透射，將入射光的振幅分成兩部分。 理論和實(shí)驗(yàn)證明： ?90?0 πn2 n1 正入射 n2 n1 掠入射 法線 例題 182 勞埃德鏡實(shí)驗(yàn)中，線光源 S1到鏡面的垂距為 1mm， D為 m， MM’=D/2， M’O為 D/4。 r39。39。 000024222 ????? ????? nd每層膜反射 光的光程差為 … 玻璃 ZnS ZnS MgF2 MgF2 ?0 HeNe 激光器
教學(xué)課件相關(guān)推薦
鄂ICP備17016276號-1