工程流體力學(xué)杜廣生主編電子教案第一章緒論(存儲版)
【正文】 動時產(chǎn)生內(nèi)摩擦力的性質(zhì)程為流體的黏性。 上式稱為 牛頓粘性定律 ，它表明： ⑴ 粘性切應(yīng)力與速度梯度成正比； ⑵ 粘性切應(yīng)力與角變形速率成正比； ⑶ 比例系數(shù)稱動力粘度，簡稱粘度。 ? 兩層之 間的分子動量交換表現(xiàn)為力的作用，稱為 表觀切應(yīng)力 。 具有實(shí)際意義： 由于實(shí)際流體存在粘性使問題的研究和分析非常復(fù)雜，甚至難以進(jìn)行，為簡化起見，引入理想流體的概念。所示。理想（靜止）流體中一點(diǎn)處的應(yīng)力理想（靜止）流體中一點(diǎn)處的應(yīng)力 理想（靜止）流體中沒有切應(yīng)力理想（靜止）流體中沒有切應(yīng)力 ，只承受壓力，只承受壓力 ，不能承受拉力。 解：油層與軸承接觸面上的速度為零，與軸接觸面上的速度等于軸面上 的線速度 ：設(shè)油層在縫隙內(nèi)的速度分布為直線分布，即 則軸表面上總的切向力 為 ：克服摩擦所消耗的功率為：第九節(jié) 作用在流體上的力表面力表面力 ：： 外界通過接觸傳遞的力，用應(yīng)力來表示。圖中滿足線性關(guān)系。? 常溫常壓下水的粘度是空氣的 ? 常溫常壓下空氣的運(yùn)動粘度是水的 15倍水空氣水空氣粘性流體和理想流體v 實(shí)際流體 （粘性流體） 實(shí)際中的流體都具有粘性，因?yàn)槎际怯煞肿咏M成，都存在分子間的引力和分子的熱運(yùn)動，故都具有粘性，所以，粘性流體也稱實(shí)際流體。 ? 當(dāng)兩層 液體作相對運(yùn)動時，兩層液體分子的平均距離加大，吸引力隨之增大，這就是 分子內(nèi)聚力 。庫侖得出結(jié)論 :衰減的原因，不是圓板與液體之間的相互摩擦 ，而是液體內(nèi)部的摩擦 。可壓縮流體和不可壓縮流體 氣體和液體都是可壓縮的，通常將氣體時為可壓縮流體，液體視為不可壓縮流體。第五節(jié) 流體的密度 相對密度 比容 密度密度 ：： ( ) 均質(zhì)流體比容 密度的倒數(shù)相對密度式中 ──流體的密度（ kg/m ）； ──4℃ 時水的密度（ kg/m ）。流體的易變形性在受到剪切力持續(xù)作用時，固體的變形一般是微小的 (如金屬 )或有限的 (如塑料 )，但流體卻能產(chǎn)生很大的甚至無限大 (只作用時間無限長 )的變形 ；? 當(dāng)剪切力停止作用后，固體變形能恢復(fù)或部分恢復(fù)，流體則不作任何恢復(fù)。? 伯金漢（ ）在 1914年發(fā)表的《在物理的相似系統(tǒng)中量綱方程應(yīng)用的說明》論文中，提出了著名的π定理，進(jìn)一步完善了量綱分析法。流體力學(xué)的西方史? 普朗特 （ ， 1875－ 1953） 建立了邊界層理論，解釋了阻力產(chǎn)生的機(jī)制。納維（ ，1785－ 1836，法國 ）斯托克斯（ ，1819－ 1903，英國） ）流體力學(xué)的西方史? 謝 才 （ Ch233。從反面說明了理想流體假定的局限性。 1642年 12月 25日生于英格蘭林肯郡格蘭瑟姆附近的沃 爾索普村， 1727年 3月 20日在倫敦病逝。?吳仲華 （ Wu Zhonghua）在 1952年發(fā)表的《在軸流式、 徑流式和混流式亞聲速和超聲速葉輪機(jī)械中的三元流普遍理論》和在 1975年發(fā)表的《使用非正交曲線坐標(biāo)的葉輪機(jī)械三元流動的基本方程及其解法》兩篇論文中所建立的葉輪機(jī)械三元流理論，至今仍是國內(nèi)外許多優(yōu)良葉輪機(jī)械設(shè)計(jì)計(jì)算的主要依據(jù)。? 流 量 清朝雍正年間，何夢瑤在《算迪》一書中提出 流量 等于過水?dāng)嗝婷娣e乘以斷面平均流速的計(jì)算方法。研究方法v 理論分析 : 根據(jù)實(shí)際問題建立理論模型 涉及微分體積法 速度勢法 保角變換法 v 實(shí)驗(yàn)研究方法 : 根據(jù)實(shí)際問題利用相似理論建立實(shí)驗(yàn)?zāi)Ｐ? 選擇流動介質(zhì) 設(shè)備包括風(fēng)洞、水槽、水洞、激波管、測試管系等v 數(shù)值計(jì)算方法 ：根據(jù)理論分析的方法建立數(shù)學(xué)模型，選擇合適的計(jì)算方法，包括有限差分法、有限元法、特征線法、邊界元法
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