物理光學-3光的干涉(2)(存儲版)
【正文】 S2SyxD?222222222122DydxrDydxr????????)()(xdrrrrrrrr2212212122122?????? ))((xDdDxdrr xdrr ??????? 2221212光程差： ?????? ????????? xDdIxDkdII 2020 424 c osc os＝則：干涉條紋的意義 ?????? ?? xDdII 204 c os＝?，其中：為暗條紋；有最小值：時當為亮條紋；有最大值：時當21002140??????????mIdDmxIIdDmxM I NM A X,)(,x 04 IIdDmxM A X ??? ,021 ???? M I NIdDmx ,)(OxyzP (x ,y ,D)S1r2r1S2Syx?為暗條紋；時為亮條紋；時,)(,042112012?????????M I NMAXImrrIImrr用光程差表示： 結論： 干涉條紋代表著光程差的等值線 。 中央為零級明紋，上下對稱，明暗相間，均勻排列。 ?當 D 增大時， e增大，條紋變稀疏。 mλ m=0,1,2,… 暗條紋： =n(r2r1)=177。為入射光在介質中的波長 條紋間距為 Δx=Dλ/(nd)=Dλ39。假定 λ =480nm，且兩玻璃片厚度均為 t，求 t值。 解 所求第 2級明紋彩色帶 (光譜 )的寬度實際上是 700nm的第 2級亮紋和 400nm的第 2級亮紋之間的距離。 原因： 當光從光疏介質射向光密介質時，反射光的相位發(fā)生了 π 突 變，或者反射光產(chǎn)生了 λ/2 附加的光程差，即 “ 半波損失 ” 。 。 ? ?21d l n ???三、洛埃鏡實驗 1S2SK PMKP為一背面涂黑的玻璃片，從狹縫 S1射出的光，一部分直接射到屏幕 M上，另一部分經(jīng)過玻璃片反射后到達屏幕，反射光看成是由虛光源 S2發(fā)出的， S S2構成一對相干光源，在屏幕上可以看到明、暗相間的干涉條紋 ?，F(xiàn)將一玻璃片插入光源發(fā)出的光束途中，則 P點變?yōu)橹醒肓翖l紋的位置，求玻璃片的厚度。 由于零級明條紋所對應的光程差為零，所以這時零級明條紋只有上移才能使光程差為零。 (2m+1)λ39。e 若 S2后加透明介質薄膜，干涉條紋下移。 ?當 d 減小時， e增大，條紋變稀疏。條紋間隔 ???? 1ee ,x 0 白條紋 白條紋 白光條紋 e ? ??條 紋 的 間 隔 ：二、兩個點源在空間形成的干涉場 22222212 )2()2( DydxDydxrr ?????????? ＝跡。 S線光源， G是一個遮光屏，其上有兩條與 S平行的狹縫 SS2，且與 S等距離，因此 S S2 是相干光源，且相位相同； SS2 之間的距離是 d ，到屏的距離是 D。 如果在觀察時間 ?內(nèi)，相位差保持恒定 ,則合成光強 在空間形成強弱相間的穩(wěn)定分布。 （ 從光源本身的發(fā)光特性來解釋 ） 光源中單個原子發(fā)光是 間歇的，持續(xù)時間約 109秒 。 無干涉現(xiàn)象 兩個完全獨立的沒有關聯(lián)的光波無論如何不會產(chǎn)生干涉 ，而只有當兩個光波有緊密關聯(lián)或當兩個光波是由同一光波分離出來時 ， 才會發(fā)生干涉 。 221 2 1 20011 2 c o sI I d a a a a d??? ? ???? ? ? ???于是非相干疊加時的光強為 I=I1+I2 可見， 在非相干
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