電磁場與電磁波第四章時變電磁場-免費閱讀
【正文】 例如： 平均能流密度矢量 av 0011 d ( ) dTTt E H tTT? ? ???SS平均電場能量密度 e a v e001 1 1dd2TTw w t E D tTT? ? ???平均磁場能量密度 m a v m001 1 1dd2TTw w t H B tTT? ? ??? 在簡諧電磁場中 ， 可采用 復矢量計算 二次式的 時間平均值 。 對于同時存在電極化損耗和歐姆損耗的電介質 ， 復 電容率 為 c j? ? ?? ???? 對于磁性介質 ， 復磁導率數(shù)為 ， 其虛部為表示磁介質的磁化損耗 。 電介質 —— 受到極化時 ， 存在電極化損耗 。那么，在什么邊界條件下，麥克斯韋方程的解才是唯一的呢？ VS 問題的提出 時變電磁場 唯一性定理 唯一性定理指出了獲得唯一解所必須給定的邊界條件。 場矢量 標位矢位 tAE?????????2. 電磁場的規(guī)范變換不變性 稱為 規(guī)范變換 因此，為了確定矢位和標位，必須增加約束條件，而且 附加約束條件的選擇并不是唯一的。 0222 ?????tHH ?? ??0222 ?????tEE ?? ??電磁場波動方程 第 4 章 時變電磁場 電磁場與電磁波 4 0222 ?????tHH ?? ??0222 ?????tEE ?? ??22)( tHHH ??????????????2)( tEH ????????????????????????????????????????00ΕHtHΕtΕH????????同理可得 推證 問題： 在有源空間，電磁場波動方程的形式怎樣？ 真空無源區(qū)域中電磁場波動方程： 22221 0EEct?? ? ??001c???注意： 該方程適用于真空中的一切電磁波，而不只適用于 “簡諧波” ，也不只適用于 “平面波” 。 一般電磁波中有多種頻率成份，也就是說，復雜電磁波應該是多種簡諧電磁波疊加而成。選擇 不同的附加約束條件，稱為不同的規(guī)范 。 第 4 章 時變電磁場 電磁場與電磁波 16 作業(yè)： P189 第 4 章 時變電磁場 電磁場與電磁波 17 4. 5 簡諧電磁場 簡諧電磁場的麥克斯韋方程 簡諧場量的復數(shù)表示形式 復電容率和復磁導率 簡諧電磁場位函數(shù)的復矢量方程 場復矢量的亥姆霍茲方程 平均能量密度和平均能流密度 第 4 章 時變電磁場 電磁場與電磁波 18 設 是一個以角頻率 ? 隨時間 t 作余弦變化的場量 ，它可以是電場或磁場的任意一個分量 ， 也可以是電荷或電流等變量 ， 它與時間的變化關系可以表示為： ( , )A r t0( , ) c o s [ ( ) ]A r t A t r????? ? ?j [ ( ) ] j0( , ) R e e R e [ ( ) e ]t r tA r t A A r? ? ????其中 j ( )0( ) e rA r A ??時間因子 空間相位因子 利用三角公式 式中 A0代表振幅 、 為與坐標有關的相位因子 。 磁介質
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