xrtaaa熱力學(xué)第二定律-預(yù)覽頁
【正文】 – 把熵作為狀態(tài)參量的函數(shù)表達式推道出來， 再將初終兩態(tài)的參量值代入，從而算出熵變。 若溫度范圍不大，理想氣體 Cv看作常數(shù)，有 這是以（ T， V） 為獨立變量的熵函數(shù)的表達式 。 )TT(T BA ?? 21?解 ? 根據(jù) 例題一 左半部氣體有 右半部氣體有 AmvAmv TTCVVRTTCS lnlnln1 ????BmvBmv TTCVVRTTCS lnlnln2 ????整個系統(tǒng) 04 )(lnln2212 ?BABAmvBAmv TTTTCTTTCSSS ????????熱傳導(dǎo)為不可逆過程的典型例子， 此題證實不可逆過程的熵增加。若有熱源供熱則發(fā)生 冰向水的等溫相變。 例：功熱轉(zhuǎn)換 例： 氣體的絕熱自由膨脹 ?涉及到大量粒子運動的有序和無序，故，熱力學(xué)第二定律是一條統(tǒng)計規(guī)律。 什么是 宏觀狀態(tài) 所對應(yīng) 微觀狀態(tài)？ 左 4，右 0，狀態(tài)數(shù) 1； 左 3，右 1，狀態(tài)數(shù) 4 左 2，右 2 狀態(tài)數(shù) 6 左 0，右 4，狀態(tài)數(shù) 1； 左 1，右 3，狀態(tài)數(shù) 4 左 4，右 0，狀態(tài)數(shù) 1； 左 3，右 1，狀態(tài)數(shù) 4 左 0，右 4，狀態(tài)數(shù) 1； 左 1，右 3，狀態(tài)數(shù) 4 左 2，右 2， 狀態(tài)數(shù) 6 01234564 個粒子分布 左 4 右 0 左 3 右 1 左 2 右 2 左 1 右 3 左 0 右 4?假設(shè)所有的微觀狀態(tài)其出現(xiàn)的可能性是相同的。 通常粒子數(shù)目達 1023，再加上可用速度區(qū)分微觀狀態(tài)，或可將 盒子再細分（不只是兩等份），這樣實際宏觀狀態(tài)它所對應(yīng)的 微觀狀態(tài)數(shù)目非常大。 因 微觀狀態(tài)數(shù)目 Ω太大， 玻耳茲曼引入了另一 量，熵： ?ln?S普朗克定義 ?lnkS ? 單位 J/K 系統(tǒng)某一狀態(tài)的 熵值越大， 它所對應(yīng)的宏觀狀態(tài)
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