《光學教程》(姚啟鈞)第六章-光的吸收、散射和色散-預覽頁
【正文】 er law）。 emission spectrum有： line spectrum、 band spectrum）和連續(xù)譜等。這種偶極振子一旦被外部能源激發(fā)，每個振子都會以其固有頻率作簡諧振動，并向周圍空間發(fā)出同一頻率的單色電磁波，從而在發(fā)射光譜上形成一條條的光譜線，形成了原子氣體的線狀發(fā)射光譜。 1672年牛頓首先利用棱鏡的色散現(xiàn)象，把日光分解成了彩色光帶。 ?ddn/?ddn/實驗表明，在發(fā)生強烈吸收的波段，色散曲線中折射率 n隨著波長的增加而增大，即 dn/dλ 0，與上述正常色散曲線大不相同。即真空光速 c與媒質中光速 v之比，在媒質中沿 x方向傳播的平面電磁波中電場強度可作如下復數(shù)形式： 這里 n是實數(shù)，電磁波不隨距率衰減，如果我們形式地把折射看成是復數(shù) ,光強則為 代表一個隨距離 x衰減的平面波，故 k稱為衰減指數(shù)，衰減指數(shù) k與吸收系數(shù) a的關系是 這里 λ是真空中波長，由此可見，媒質的吸收可歸并到一個數(shù)折射率的概念中去，折射率的虛部反映了因媒質的吸收而產(chǎn)生的電磁波衰減。 如果媒質的均勻性遭到破壞，即尺度達到波長數(shù)量級的鄰近 媒質小塊之間在光學性質上（如折射率）有較大差異 ，在光波的 作用下它們將成為強度差別較大的次波源，而且從它們到空間各 點已有不可忽略的光程差，這些次波相干迭加的結果，光場中的 強度分布將與上述均勻媒質情形有所不同，這時，除按幾何光學 規(guī)律傳播的光線外，其它方向或多或少也有光線存在，這就是散 射光，由此可見，尺度與波長可比擬的不均勻性引起的散射，也 可看作是它們的衍射作用，如果媒質中不均勻團塊的尺度達到遠 大于波長的數(shù)量級，散射又可看成是在這些團塊上的反射和折射
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