電磁場(chǎng)答案七-全文預(yù)覽
【正文】 上會(huì)產(chǎn)生全反射，反射波的電場(chǎng)為即區(qū)域內(nèi)的反射波電場(chǎng)為與之相伴的反射波磁場(chǎng)為至此，即可求出區(qū)域內(nèi)的總電場(chǎng)E和總磁場(chǎng)H。 垂直放置在球坐標(biāo)原點(diǎn)的某電流元所產(chǎn)生的遠(yuǎn)區(qū)場(chǎng)為試求穿過r=1 000m的半球殼的平均功率。駐波比的定義為得據(jù)此求得因介質(zhì)平面上是駐波最小點(diǎn)，故應(yīng)取反射系數(shù)得則 ，z0區(qū)域的媒質(zhì)介電常數(shù)為，在此媒質(zhì)前置有厚度為d、介電常數(shù)為的介質(zhì)板。而該處放置了厚度為d2的良導(dǎo)體涂層，從而使電磁波大大損耗，故反射波就趨于零了。解 ，區(qū)域（1）為空氣，其波阻抗為區(qū)域（2）為良導(dǎo)體，其波阻抗為區(qū)域（3）為理想介質(zhì)，其波阻抗為區(qū)域（4）為理想導(dǎo)體，其波阻抗為（9），分界面②上的等效波阻抗為應(yīng)用相同的方法可導(dǎo)出分界面③上的等效波阻抗計(jì)算公式可得 （1）式中的是良導(dǎo)體中波的傳播常數(shù)，為雙曲正切函數(shù)。可見，厚度的介質(zhì)板，當(dāng)其本征阻抗時(shí)，有消除反射的作用。同樣的方法可計(jì)算出頻率下偏到時(shí)，反射將增加約5%。由式（2）和（3）得 （4）由式（4）可得出分界面②上的反射系數(shù) （5）在分界面①處，即z=d處，應(yīng)有。設(shè)均勻平面波從左側(cè)垂直入射到介質(zhì)板，此問題就成了均勻平面波對(duì)多層媒質(zhì)的垂直入射問題。解 反射系數(shù)為透射系數(shù)為故反射波的電場(chǎng)振幅為透射波的電場(chǎng)振幅為 最簡(jiǎn)單的天線罩是單層介質(zhì)板。而入射波是沿+z方向傳播的左旋圓極化波。故分界面上的透射系數(shù)為入射波電場(chǎng)的復(fù)數(shù)表示式可寫為則z0區(qū)域的透射波電場(chǎng)的復(fù)數(shù)形式為與之相伴的磁場(chǎng)為則 一圓極化波垂直入射到一介質(zhì)板上，入射波電場(chǎng)為求反射波與透射波的電場(chǎng)，它們的極化情況又如何？解 設(shè)媒質(zhì)1為空氣，其本征阻抗為；介質(zhì)板的本征阻抗為。解 （1）可見，在角頻率時(shí)，海水為一般有損耗媒質(zhì)，故（2）由即得（3）其復(fù)數(shù)形式為故電場(chǎng)的復(fù)數(shù)表示式為則 在自由空間（z0）內(nèi)沿+z方向傳播的均勻平面波，垂直入射到z=0處的導(dǎo)體平面上。求該均勻平面波的頻率以及無損耗媒質(zhì)的、。用分貝表示。解 先判定海水在各頻率下的屬性可見，當(dāng)時(shí)，滿足，海水可視為良導(dǎo)體。當(dāng)該電磁波進(jìn)入某理想介質(zhì)后。當(dāng)t=0和z=0時(shí)，若H的取向?yàn)?，試寫出E和H的表示式，并求出波的頻率和波長(zhǎng)。解 表征沿+z方向傳播的橢圓極化波的電場(chǎng)可表示為式中取顯然，E1和E2分別表示沿+z方向傳播的左旋圓極化波和右旋圓極化波。第七章 正弦電磁波 求證在無界理想介質(zhì)內(nèi)沿任意方向en（en為單位矢量）傳播的平面波可寫成。 試證明：任何橢圓極化波均可分解為兩個(gè)旋向相反的圓極化波。與之相伴的磁場(chǎng)為 均勻平面波的磁場(chǎng)強(qiáng)度H的振幅為，以相位常數(shù)30rad/m在空氣中沿方向傳播?？紤]到波長(zhǎng)，故因此，t=3ms時(shí)，Hz=
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