金屬的塑性變形(1)-全文預覽
【正文】 度的加工稱為 熱加工 。 當變形量很小時 ，晶格畸變小，不足以引起再結晶。 晶粒的長大是通過 晶界遷移 進行的，是 大晶粒吞并小晶粒的過程。這種 自由能的降低即為晶粒長大的驅動力 。 黃銅再結晶后晶粒的長大 580186。 再結晶退火溫度比再結晶溫度高 100~200℃ 。當變形度達到一定值后，再結晶溫度趨于某一最低值，稱最低再結晶溫度。 580186。新晶粒中缺陷減少，內(nèi)應力消失了 。 這種冷變形組織在加熱時重新徹底改組的過程稱 再結晶 。 加熱促使轉變進行 34 回復 1）、回復概念 經(jīng)冷加工的材料在較低的溫度保溫， 這時材料發(fā)生 點缺陷消失 ， 位錯重排，應力下降 的過程為回復 。 33 四、變形后金屬的加熱變化 (回復與再結晶 ) 引言 金屬塑性變形后 ， 出現(xiàn) 晶粒拉長 ， 位錯增多 ， 內(nèi)應力升高 等現(xiàn)象 ， 他們會引起材料 體系能量提高 ， 處于一個高能亞穩(wěn)態(tài) ， 有向低能態(tài)轉變的傾向 。 因此 ， 金屬在塑性變形后 ，通常要進行 退火 處理 ， 以消除或降低內(nèi)應力 。 晶界位錯塞積所引起的應力集中 金屬發(fā)生塑性變形時 ， 外力所做的功只有 10%轉化為內(nèi)應力殘留于金屬中 。沒有加工硬化，金屬就不會發(fā)生均勻塑性變形。 但織構可提高硅鋼片的導磁率。當金屬經(jīng)受大量 (70%以上 )的一定方向的變形之后 ,由于晶粒的 轉動 造成晶粒取向趨于一致，形成了 “ 擇優(yōu)取向 ” ，即某一晶面 （晶向）在某個方向出現(xiàn)的幾率明顯高于其他方向。 24 2）、亞晶粒的增多： 變形前，位錯分布均勻。 晶粒位向差阻礙滑移 20 當位錯運動到晶界附近時 ，受到晶界的阻礙而堆積起來 ， 稱 位錯的塞積 。先發(fā)生于軟位向晶粒，然后到硬位向。在某一單向外力作用下各晶體的滑移面上的分切應力不同，只有一些 達到臨界切應力的滑移系才發(fā)生滑移。 體心立方晶格金屬 ：只有在低溫或沖擊作用下才發(fā)生孿生變形 。 ㈡ 孿生 16 孿生的結果使 孿生面 兩側的晶體呈鏡面對稱。 滑移是通過滑移面上位錯的運動來實現(xiàn)的 。 滑移的結果在晶體表面形成臺階 ， 稱 滑移線 ， 若干條滑移線組成一個 滑移帶 。 一個滑移面和其上的一個滑移方向構成一個 滑移系。在應力去除后，位移不能恢復，在金屬表面留下變形的痕跡 塑性變形的形式 ： 滑移和孿生 金屬常以 滑移 方式發(fā)生塑性變形 ㈠ 滑移 5 ⑴ 滑移只能在切應力的作用下發(fā)生 。 正應力只能引起彈性變形 ,當超過原子間結合力時 ， 晶體斷裂 。 彈性變形的 實質 是：在應力的作用下，材料內(nèi)部的原子偏離了平衡位置，但未超過其原子間的結合力。 了解塑性變形的本質 、 塑性變形及加熱時組織的變化 ， 有助于發(fā)揮金屬的性能潛力 ， 正確確定加工工藝 ?單晶體的塑性變形 ?多晶體的塑性變形 ?變形后金屬的回復與再結晶 ?金屬的熱塑性變形 2 第一節(jié) 單晶體 的塑性變形 一、單晶體純金屬的塑性變形 ?s ?e 在應力低于彈性極限 σ e時，材料發(fā)生的變形為彈性變形；應力在 σ e到 σ b之間將發(fā)生的變形為均勻塑性變形；在 σ b之后將發(fā)生頸縮；在 K點發(fā)生斷裂。 3 P ? ? ? P ? P P ? ? ? ? P ： 載荷 ?：正應力 ?：切應力 單晶體受力后 ， 外力在任何晶面上都可分解為 正應力 ?（ 垂直晶面 ） 和 切應力 ?（ 平行晶面 ） 。 塑性變形 4 滑移 是指當應力超過材料的彈性極限后，晶體的一部分沿一定的晶面和晶向相對于另一部
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