材料力學(xué)_應(yīng)力狀態(tài)分析__強(qiáng)度理論-全文預(yù)覽
【正文】 x yxxx y2 210565105 0 652 2 122 5 112 52200MP aMP a , , MP a1 2 3或? m ax ? 105? 0 22 5? ?. 167。 73 二向應(yīng)力狀態(tài)分析 —— 圖解法 x yo B1 B A A1 ?2),( aa ??H 02?23 167。 7— 2 二向應(yīng)力狀態(tài)分析 —— 解析法 19 ???????? ? 2s i n2c o s)(21)(21 xyyxyx ??????????? ? 2c o s2s i n)(21 xyyx ???xyyxyx 2222 )2()2( ??????? ?? ??????這個方程恰好表示一個圓，這個圓稱為應(yīng)力圓 167。 7— 2 二向應(yīng)力狀態(tài)分析 —— 解析法 15 解： （ 1） ? 斜面上的應(yīng)力 ???????? ? 2s i n2c os22 xyyxyx ?????)60s i n(30)60c os (2 40602 4060 ?? ???????M ??????? ? 2c os2s i n2 xyyx ???)60c os (30)60s i n(2 4060 ?? ?????M ??y?? x?xy?167。 7— 2 二向應(yīng)力狀態(tài)分析 —— 解析法 14 試求 （ 1） ? 斜面上的應(yīng)力； （ 2）主應(yīng)力、主平面； （ 3）繪出主應(yīng)力單元體。 ?y a? a??xyα n t x?yx?x 167。 7— 2 二向應(yīng)力狀態(tài)分析 —— 解析法 9 ? ? 0 nF0s i n)s i n(c o s)s i n(c o s)c o s(s i n)c o s(?????????????????? ?dAdAdAdAdAyyxxxy列平衡方程 ? ? 0 tF0c o s)s i n(s i n)s i n(s i n)c o s(c o s)c o s(?????????????????? ?dAdAdAdAdAyyxxxy?y a? a??xy dA α n t x?yx?167。 7— 1 應(yīng)力狀態(tài)的概念 6 1?2?3?y x z ?x ?y?z?xy?yx?yz?zy?zx?xz 單元體上沒有切應(yīng)力的面稱為 主平面 ；主平面上的正應(yīng)力 稱為 主應(yīng)力， 分別用 表示，并且 該單元體稱為 主單元體。1 第七章 應(yīng)力狀態(tài)分析 強(qiáng)度理論 2 第七章 應(yīng)力狀態(tài)分析 強(qiáng)度理論 ? 應(yīng)力狀態(tài)的概念 ? 二向應(yīng)力狀態(tài)分析 —— 解析法 ? 二向應(yīng)力狀態(tài)分析 —— 圖解法 ? 三向應(yīng)力狀態(tài) ? 廣義胡克定律 ? 復(fù)雜 應(yīng)力狀態(tài)下的應(yīng)變能密度 ? 強(qiáng)度理論概述 ? 四種常見的強(qiáng)度理論及強(qiáng)度條件 目錄 3 低碳鋼 塑性材料拉伸時為什么會出現(xiàn)滑移線？ 鑄 鐵 167。 7— 1 應(yīng)力狀態(tài)的概念 5 F l a S 1 tWTτ ?zzWMσ ?3 tWTτ ?zzWMσ ??S平面 z Mz T 4 3 2 1 y x M???FlT? ??Fa目錄 167。 7— 1 應(yīng)力狀態(tài)的概念 8 x y ?x?y?yx?xyα ? ? 0 nF ? ? 0 tF ?y a? a??xy dA α n t x?yx?167。 α 角： 由 x 軸正向逆時針轉(zhuǎn)到斜截面外法線時為正；反之為負(fù)。 所以，最大和最小正應(yīng)力分別為： ? ? 22m a x 4212 xyyxyx ?????? ?????? ? 22m i n 4212 xyyxyx ?????? ?????主應(yīng)力 按代數(shù)值 排序： σ 1 ? σ 2 ? σ 3 167。?30???M P a60?x? M P a ,30??xy?,M P a40??y?已知 167。 7— 2 二向應(yīng)力狀
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