化工設(shè)備及技術(shù)概述(文件)
【正文】 提示p微體平衡方程的推導(dǎo)OO經(jīng)向力 和 + d 在法線上的分量 周向力 在法線上的分量 微體平衡方程（拉普拉斯 Laplace方程）區(qū)域平衡方程的推導(dǎo)區(qū)域平衡方程 微體平衡方程（拉普拉斯 Laplace方程）區(qū)域平衡方程式 無(wú)力矩理論兩個(gè)基本方程承受氣體內(nèi)壓的回轉(zhuǎn)薄殼 無(wú)力矩理論的應(yīng)用、無(wú)力矩理論的應(yīng)用 典型殼體的薄膜應(yīng)力典型殼體的薄膜應(yīng)力圓柱殼第一曲率半徑 R1=∞ ，第二曲率半徑R2=rm=R=D/2 代入基本方程 : 得：即：圓柱殼壁內(nèi)應(yīng)力分布圓柱殼壁內(nèi)應(yīng)力分布圓柱殼應(yīng)力分布結(jié)論 σθ=2 σφ 圓柱殼的縱向截面是薄弱截面。 在工程實(shí)際中，理想的薄壁殼體是不存在的，因?yàn)榧词箽け诤鼙?，殼體中還會(huì)或多或少地存在一些彎曲應(yīng)力，所以無(wú)力矩理論有其近似性和局限性 。 假定殼壁如同薄膜一樣，只承受拉應(yīng)力和壓應(yīng)力，完全不能承受彎矩和彎曲應(yīng)力。 沿厚度各點(diǎn)法向位移均相同，即厚度不變。三、無(wú)力矩理論的基本方程及應(yīng)用三、無(wú)力矩理論的基本方程及應(yīng)用基本假設(shè)l （ 1） 小位移假設(shè) 。sφ （或 s軸、 s經(jīng) ）沿圓筒母線方向 (即軸向 )拉應(yīng)力，sθ （或 s環(huán)、 s周 ）沿圓周方向的拉應(yīng)力。第一曲率半徑 R1第二曲率半徑 R2中間面上任一點(diǎn) M 處經(jīng)線的曲率半徑為該點(diǎn)的 “第一曲率
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