流體在管路中的流動(文件)
【正文】 ? ??????? ??????RLRpr d rrRLpAvdAuRA??????五、 切應(yīng)力分布 切應(yīng)力 將式（ 7－ 24）代人上式，得 令 r = R時(shí)， τ = τ0，則 于是 drdu?? ??rLprRLpdrd 2)(4 22 ???????? ???? ???RLp20 ???Rr0?? ?六、沿程能量損失 流體在圓管內(nèi)作層流流動時(shí)的沿程能量損失 將 代入上式得 式中 λ = 64／ Re，為圓管層流的沿程能量損失系 數(shù)。 ) 39。 （ 2）湍流核心區(qū)：在管軸中心區(qū)域，粘性的影響逐 漸減弱，流體的脈動比較劇烈，速度分布比較均勻， 流體處于完全的湍流狀態(tài)，這一區(qū)域稱為湍流核心區(qū) （ 3）過渡區(qū)：處于粘性底層與湍流核心區(qū)之間的 區(qū)域，這一區(qū)域范圍很小，速度分布與湍流核心區(qū)的 速度分布規(guī)律相接近。 湍流中總的切應(yīng)力應(yīng)由粘性切應(yīng)力和附加切應(yīng)力兩 部分組成。例如管道斷面突然擴(kuò)大、突然縮小、 逐漸擴(kuò)大和縮小等； （ 2）由于管道的方向發(fā)生變化，引起的局部能量 損失，例如各種圓滑彎頭、直角彎頭、折管、三通 管道等； （ 3）由于流動的速度大小和方向均發(fā)生變化而引 起的局部能量損失。 串聯(lián)管路：管徑不同的幾根管道順次連接而成的管路 串聯(lián)管路特點(diǎn) （ 1）若連接點(diǎn)處無泄漏，則各段流量相等，即 （ 2）總水頭損失為各段損失之和，即 二、并聯(lián)管路 （ 1）由流量連續(xù)性原理可知，總流量等于各分支點(diǎn)流量之和，即 （ 2）并聯(lián)管段中，單位質(zhì)量流體所產(chǎn)生的水頭損失相等（因?yàn)椴⒙?lián)管段具有共同的聯(lián)接點(diǎn)，聯(lián)結(jié)點(diǎn)間的壓強(qiáng)差即為各并聯(lián)管路的水頭損失），即有 321 vvv qqq ???? ?? ?? hhh f321 vvvv qqqq ???)3,2,1(2 2321 ???? igvdLhhh iiii?????本章小結(jié) ?幾個(gè)基本概念：層流、湍流、上下臨界流速、水力半徑、雷諾數(shù)、能頭損失、沿程阻力、局部阻力、時(shí)均速度、水力光滑管、水力粗糙管、水力光滑流動、水力粗糙流動、水力長管、水力短管 ?重點(diǎn)：雷諾試驗(yàn)、能量損失計(jì)算、圓管層流流動公式、尼古拉茲曲線以及莫迪圖的應(yīng)用、局部阻力系數(shù)計(jì)算、管路計(jì)算。 一、斷面突然擴(kuò)大的局部阻力系數(shù) 如圖 7－ 13所示的斷面突然擴(kuò)大管道，取 1— 2— 2兩緩變過流斷面，并以管軸線所在斷面為基準(zhǔn) 面，列寫伯努利方程 軸線方向的動量方程式 fhgvgpzgvgpz ??????222222221111????gvvgpph2222121 ??????)()( 12122211 vvqAApApAp v ????? ?)()()( 122212221 vvvAvvqApp v ????? ??)()( 12221 vvvpp ??? ?得：
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